Ⅰ 伯努利方程實驗原理
理想正壓流體在有勢體積力作用下作定常運動時,運動方程（即歐拉方程）沿流線積分而得到的表達運動流體機械能守恆的方程.因著名的瑞士科學家D.伯努利於1738年提出而得名.對於重力場中的不可壓縮均質流體 ,方程為p+ρgh+(1/2)*ρv^2=c式中p、ρ、v分別為流體的壓強、密度和速度；h為鉛垂高度；g為重力加速度；c為常量.
上式各項分別表示單位體積流體的壓力能 p、重力勢能ρgh和動能(1/2)*ρv ^2,在沿流線運動過程中,總和保持不變,即總能量守恆.但各流線之間總能量（即上式中的常量值）可能不同.對於氣體,可忽略重力,方程簡化為p+(1/2)*ρv ^2=常量(p0),各項分別稱為靜壓 、動壓和總壓.顯然 ,流動中速度增大,壓強就減小；速度減小,壓強就增大；速度降為零,壓強就達到最大(理論上應等於總壓).
Ⅱ 伯努利方程的原理及其由來
[編輯本段]p+ρgh+(1/2)*ρv^2=C
式中p、ρ、v分別為流體的壓強、密度和速度；h為鉛垂高度；g為重力加速度。 上式各項分別表示單位體積流體的壓力能 p、重力勢能ρg z和動能(1/2)*ρv ^2，在沿流線運動過程中，總和保持不變，即總能量守恆。但各流線之間總能量（即上式中的常量值）可能不同。對於氣體，可忽略重力，方程簡化為p+(1/2)*ρv ^2＝常量(p0)，各項分別稱為靜壓 、動壓和總壓。顯然 ，流動中速度增大，壓強就減小；速度減小， 壓強就增大；速度降為零，壓強就達到最大(理論上應等於總壓)。飛機機翼產生舉力，就在於下翼面速度低而壓強大，上翼面速度高而壓強小 ，因而合力向上。 據此方程，測量流體的總壓、靜壓即可求得速度，成為皮託管測速的原理。在無旋流動中，也可利用無旋條件積分歐拉方程而得到相同的結果但涵義不同，此時公式中的常量在全流場不變，表示各流線上流體有相同的總能量，方程適用於全流場任意兩點之間。在粘性流動中，粘性摩擦力消耗機械能而產生熱，機械能不守恆，推廣使用伯努利方程時，應加進機械能損失項[1]。 圖為驗證伯努利方程的空氣動力實驗。 補充：p1+1/2ρv1^2+ρgh1=p2+1/2ρv2^2+ρgh2（1） p+ρgh+(1/2)*ρv^2=常量 （2） 均為伯努利方程 其中ρv^2/2項與流速有關，稱為動壓強，而p和ρgh稱為靜壓強。 伯努利方程揭示流體在重力場中流動時的能量守恆。 由伯努利方程可以看出，流速高處壓力低，流速低處壓力高。 圖II.4-3為一噴油器，已知進口和出口直徑D1=8mm，喉部直徑D2=7.4mm，進口空氣壓力p1=0.5MPa，進口空氣溫度T1=300K，通過噴油器的空氣流量qa=500L/min（ANR），油杯內油的密度ρ=800kg/m。問油杯內右面比喉部低多少就不能將油吸入管內進行噴油？ 解： 由氣體狀態方程，知進口空氣密度ρ=p1/(RT1）=（0.5+0.1）/（287*300）kg/m=6.97kg/m
參考鏈接：http://ke..com/view/94269.htm?fr=ala0_1
還有一個相近回答：這個方程並非是描述液體的運動，而應該是描述理想氣體的絕熱定常流動的，比如它可以近似地描述火箭或者噴氣式發動機中的氣流（你可以參考第26屆全國中學生物理競賽復賽中的熱學題）。其中的伽馬（像r一樣的那個希臘字母，我打不出來，用r來替代）是氣體的比熱容比，即氣體的定壓摩爾熱容與定體摩爾熱容之比，對理想氣體來說是個常數。這個公式中，左邊v是氣體流動的速度，p是氣體的壓強，p下面的希臘字母代表氣體的密度。右邊的p0\pho0是指速度為0的地方氣體的壓強和密度。
這個公式的推導和流體的伯努利方程思想相同，只是要考慮到此時氣體是可壓縮的，結合理想氣體的狀態方程即可推導出。
Ⅲ 伯努利方程原理
伯努利方程
設在右圖的細管中有理想流體在做定常流動,且流動方向從左向右,我們在管的a1處和a2處用橫截面截出一段流體,即a1處和a2處之間的流體,作為研究對象.設a1處的橫截面積為S1,流速為V1,高度為h1;a2處的橫截面積為S2,流速為V2,高度為h2.
思考下列問題:
①a1處左邊的流體對研究對象的壓力F1的大小及方向如何
②a2處右邊的液體對研究對象的壓力F2的大小及方向如何
③設經過一段時間Δt後(Δt很小),這段流體的左端S1由a1移到b1,右端S2由a2移到b2,兩端移動的距離分別為ΔL1和ΔL2,則左端流入的流體體積和右端流出的液體體積各為多大
它們之間有什麼關系
為什麼
④求左右兩端的力對所選研究對象做的功
⑤研究對象機械能是否發生變化
為什麼
⑥液體在流動過程中,外力要對它做功,結合功能關系,外力所做的功與流體的機械能變化間有什麼關系
推導過程:
如圖所示,經過很短的時間Δt,這段流體的左端S1由a1移到b1,右端S2由a2移到b2,兩端移動的距離為ΔL1和ΔL2,左端流入的流體體積為ΔV1=S1ΔL1,右端流出的體積為ΔV2=S2ΔL2.
因為理想流體是不可壓縮的,所以有
ΔV1=ΔV2=ΔV
作用於左端的力F1=p1S2對流體做的功為
W1=F1ΔL1
=p1·S1ΔL1=p1ΔV
貝努利方程
靜壓能與動能的轉化公式：1/2*u^2=ΔP/ρ
ΔP=P2-P1;P1=0.1MPa（大氣壓）
ρ為水的密度1000kg/m3。
u為速度，m/s
ΔP＝1/2*ρ*u^2
P2＝0.1*1000000+1/2*ρ*u^2
(Pa)
關於量綱：
[kg/m^3*(m/s)^2]=[kg/(m*s^2)]
記得牛頓第二定律F＝m*a嗎？N＝kg*m/s^2，代入上式
＝N/m^2=Pa
作用於右端的力F2=p2S2,它對流體做負功(因為右邊對這段流體的作用力向左,而這段流體的位移向右),所做的功為
W2=-F2ΔL2=-p2S2ΔL2=-p2ΔV
兩側外力對所選研究液體所做的總功為
W=W1+W2=(p1-p2)ΔV
又因為我們研究的是理想流體的定常流動,流體的密度ρ和各點的流速V沒有改變,所以研究對象(初態是a1到a2之間的流體,末態是b1到b2之間的流體)的動能和重力勢能都沒有改變.這樣,機械能的改變就等於流出的那部分流體的機械能減去流入的那部分流體的機械能,即
E2-E1=ρ()ΔV+ρg(h2-h1)ΔV
又理想流體沒有粘滯性,流體在流動中機械能不會轉化為內能
∴W=E2-E1
(p1-p2)ΔV=ρ(-))ΔV+ρg(h2-h1)ΔV
整理後得:整理後得:
又a1和a2是在流體中任取的,所以上式可表述為
上述兩式就是伯努利方程.
當流體水平流動時,或者高度的影響不顯著時,伯努利方程可表達為
該式的含義是:在流體的流動中,壓強跟流速有關,流速V大的地方壓強p小,流速V小的地方壓強p大.
Ⅳ 化工原理伯努利方程
設水源水面到虹吸管出口的高差為H,列水源水面到虹吸管出口的伯努利方程得： H1=V^2/（2g） , 得虹吸流速：V=（2gH1）^（1/2）虹吸流量：Q=（3.14D^2/4）（2gH1）^（1/2） D為虹吸管內徑。設最高點壓強為P,虹吸管最高點到出口的高差為H2,列最高點到出口的伯努利方程得： H2+P/（pg）+V^2/（2g）=V^2/（2g）得：P = -pgH2 （相對壓強，即不包括大氣壓，相對壓強為負值，即絕對壓強小於大氣壓，就是處於一定的真空狀態，理論上最大真空值不能超過10米水柱，即H2<10米水柱）也可列容器液面到最高點的伯努利方程： 0=H3+P/（pg）+V^2/（2g） P=-pg[H3+V^2/（2g）]=-pg[H3+H1] = -pgH2
u是流速，p是壓力。主要用來計算泵的揚程或已知揚程計算泵的出口壓力。
伯努利方程實質上是能量守恆定律在理想流體定常流動中的表現，它是流體力學的基本規律。在一條流線上流體質點的機械能守恆是伯努利方程的物理意義。
這個理論是由瑞士數學家丹尼爾·伯努利在1738年提出的，當時被稱為伯努利原理。後人又將重力場中歐拉方程在定常流動時沿流線的積分稱為伯努利積分，將重力場中無粘性流體定常絕熱流動的能量方程稱為伯努利定理。這些統稱為伯努利方程，是流體動力學基本方程之一。
(4)伯努利方程實驗裝置與流程擴展閱讀：
理想正壓流體在有勢體積力作用下作定常運動時，運動方程（即歐拉方程）沿流線積分而得到的表達運動流體機械能守恆的方程。
因著名的瑞士科學家伯努利於1738年提出而得名。對於重力場中的不可壓縮均質流體，方程為p+ρgh+(1/2)*ρv^2=c式中p、ρ、v分別為流體的壓強、密度和速度；h為鉛垂高度；g為重力加速度；c為常量。
Ⅳ 內有追加懸賞：國外和國內對伯努利方程的研究(流體力學)
我是留學生，這是偶們的實驗
不過是日文滴
http://www.kz.tsukuba.ac.jp/EME/syuronPDF/200335353.pdf#search='%E6%B5%81%E4%BD%93%E5%8A%9B%E5%AD%A6%20Bernoulli%20%E5%AE%9F%E9%A8%93'
ベルヌイ就是伯努利，裡面都是常見實驗裝置，我想你看得懂。
汗，URL要連後面的，不能直接點。
Ⅵ 伯努利方程實驗問題
畢託管測量的是IAS也就是所謂的indicated airspeed, 需要經過調整才能得到TAS，也就是true air speed。你測量的流體是水，所以不用考慮密度因素，不過畢託管都帶有儀器和位置誤差，需要經過效准。
Ⅶ 伯努利方程實驗原理及步驟
方程形式為：
p+1/2p.v^2+p.gh=常量
其中p.為流體密度.
該式的物理意義表明,在整個流場或內在同一流線上某點附近單容位體積流體的動能、勢能以及該處的壓強之和是一個常數.
具體的推導過程很長,並且要畫圖才能說明白,匯流排就是利用質點系機械能守恆定律.至於具體過程你可以查閱相關書籍.