單縫夫琅和費衍射實驗裝置如圖所示

❶ 在如圖所示的單縫的夫琅禾費衍射實驗中，將單縫K沿垂直於光的入射方向(沿圖中的x方向)稍微平移，則

D
決定條紋位置的是透鏡，而跟單縫的上下位置無關。
決定條紋寬度的是單縫寬、波長和焦距。也跟單縫的上下位置無關。

❷ 在單縫衍射中,將透鏡向上移動,屏幕上的衍射條紋間距如何變化

間距不會變寬。

變化：單縫夫琅禾費衍射出射光是平行光，所以需要放置透鏡才可以將出射光會聚在屏上產生干涉現象。而透鏡總是會把平行於光軸的光會聚在焦點上，也就是中央明紋總會在透鏡焦點上。

所以，如果上下移動透鏡，透鏡的光軸與焦點的位置發生了變化，中央明紋位置也會相應變化。上移透鏡，中央明紋上移，下移則下移。

(2)單縫夫琅和費衍射實驗裝置如圖所示擴展閱讀：

光在傳播路徑中，遇到不透明或透明的障礙物或者小孔（窄縫），繞過障礙物，產生偏離直線傳播的現象稱為光的衍射。衍射時產生的明暗條紋或光環，叫衍射條紋。包括：單縫衍射、圓孔衍射、圓板衍射及泊松亮斑。

產生衍射的條件是：由於光的波長很短，只有十分之幾微米，通常物體都比它大得多，但是當光射向一個針孔、一條狹縫、一根細絲時，可以清楚地看到光的衍射。用單色光照射時效果好一些，如果用復色光，則看到的衍射圖案是彩色的。

❸ 在如圖所示的單縫夫琅禾費衍射實驗中

單縫的上移不改變任何結果,但是單縫的變寬會使條紋變窄,間距減小,所以中央條紋位置不變,變窄.

❹ 大學物理：夫琅禾費衍射..............

相位差為π，
兩條光線光線的光程差為半個波長，相位差就是π，透鏡不改變光程差。

❺ 設A={1,2,3,4} , A上的關系R={<1,1>,<1,2>,<2,3>,<2,4>,<4,2>},求R的定義域,值域,域

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計算機組成原理答案請用【楊梅答題】公:眾+號

然後發送題目，返回答案計算機組成原理答案以下哪一點不是長沙古城牆寶貴的原因？（)A、幾個朝代的疊加B、體現了不同朝代的建築特點C、地處鬧

脊椎骨折最→▊關注▍→嚴重的合並症是（）

《車輛部門→▊公眾▍→安全技術規則》規定

對病毒性肝→▊號。▍→炎的臨床分型最有意

氣陰兩虛型→▊楊梅答題▍→胸痹的臨床表現

專供揉搽皮→▊搜答案▍→膚表面使用對於相對分子質量不均一的聚合物，其統計平均相對分子質量大小的排列順序為：（) （A)Mn＜Mw＜Mη＜Mz （B)Mn＜η＜

B

一個電子在一個半徑為R、總電荷為Ze的均勻帶電球內運動，試用玻爾理論計算相應於在帶電球內運動的那些允許能

均勻帶電球產生的電場沿徑向分布，由高斯定律▽·E=ρ/ε0可以求出 於是球內的電勢分布為 體系的總能量為 由穩定條件 可以解出量子化半徑rn為 其中Int{A}是取A的整數部分.把上述rn代回能量的表達式，就得到量子化能級為

為何要建立機器等效動力學模型？建立的條件是什麼？

答案:(1)建立機器等效動力學模型的原因在研究機器的運動和外力的定量關系時,必須研究所有運動構件的動能變化和所有外力所作的功.但是對於單自由度機械系統,當其中某一構件的運動確定後,整個系統的運動也就確定,此時研究機器系統運動問題演化為單一構件的運動問題,大大地簡化了計算過程.因此人們建立了機器等效動力學模型.(2)建立的條件引用等效力F和等效力矩M以及等效質量和等效轉動慣量的概念,建立單自由度機械繫統的等效動力學模型.其代替的條件是必須使機器的運動不因這種代替而變更,即在所研究的可能位移時,假想力F或力矩M所作的功或所產生的功率應等於所有被代替的力和力矩所作的功或所產生的功率之和.

一準直的單色光束（λ=600 nm)垂直入射在直徑為1．2 cm、焦距為50 cm的會聚透鏡上，試計算在該透鏡焦

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在某參考系（慣性系或非慣性系)中處於靜止狀態的流體，密度處處相同，且僅受保守性的體分布力，試導出r處壓強p（

流體內取圖所示dV=dxdydz小體元， 所受體分布力dF需與壓強形成的壓力平衡，即有 dF=(px+dx-px)dydzi+(py+dy-py)dzdxj+(pz+dz-pz)dxdyk 體分布力的力密度即為 ① 式中▽是哈密頓算符， 將流體密度記為ρ，在r處的ΔV小體元內的流體質量為Δm=ρΔV，所受保守性體分布力ΔF=fΔV與勢能ΔEp(r)間的關系為 fΔV=-▽[ΔEp(r)]． 引入勢能密度 εp(r)=ΔEp(r)/ΔV， 可得 fΔV=-▽[εp(r)ΔV]=[-▽εp(r)]ΔV， f=▽εp(r) ② ①②式聯立，即得 ▽p(r)=-▽εp(r) 考慮到算符▽內含的微商運算會丟失可能有的常量差，宜將p(r)與εp(r)之間的關系表述為 p(r)=p0-εp(r)， 式中聲p0為待定常量。 算例 盛放在桶內的液體隨桶繞著中央豎直軸以恆定的角速度ω旋轉，以桶為參考系，設置圖所示的Oxyz坐標系 以z=0為重力勢能零點，(x，y，z)處液體的勢能密度為 其中ρ是液體密度。(x，y，z)處液體的壓強便是 其中p0為z=0處液體壓強。在x=0，y=0，z=z0處，液體壓強等於大氣壓強pa，便有 pa=p0-ρgz0， p0=pa+ρgz0， 則 液體表面壓強均為pa，液體表面方程為 即

一個星體的逃逸速度為光速時。亦即由於引力的作用光子也不能從該星體表面逃離時，該星體就成了一個「黑洞」。理

據題意，當ve=c時有 密度

相對於普通的自然光，激光有哪些特性？

相對於普通的自然光，激光具有很好的單色性，高亮度，高相乾性，方向性好。

平拋運動的加速度是重力加速度。 （)

錯誤

將一石英尖劈置於兩正交偏振片P1和P2之間，劈角為0.5°，光軸與劈棱平行，其主截面與任一偏振片的透振方向成45°

在P2後將看到明暗相間的等厚直條紋。$P1、P2正交，經P2後，兩束光的位相差為 而石英尖劈各處厚度d不同，所以在P2後將看到等厚干涉條紋。 設距劈棱x處，晶體厚度為d，則d=xα，故 對於暗紋有δ'=(2K+1)π，為求暗條紋的間距△x，對δ'方程求△x/△K，並令△K=1，有 得 將λ=6×10-4mm，no=1.5442，ne=1.5533，α=0.5°=0.0873rad代入，得 $若石英尖劈轉過90°，則干涉圖樣也相應轉過90°，其他不變。

長為l，質量為m的均勻細棒，在光滑的平面上以角速度ω繞質心做無滑動的轉動。若棒突然改繞其一端轉動。求：

棒轉動過程中，所受的合外力矩為零，其角動量守恆，故 Jω=J1ω1 剛體對質心軸和對過其一端的軸的轉動慣量分別為 ， 解得以端點為轉軸的角速度為 $系統動能的增量為末態動能減去初態的動能，即 解得

為什麼只有柔性高分子鏈才適合作橡膠？

橡膠具有高彈性、彈性模量很小、形變數很大的特點。只有處於蜷曲狀態的長鏈分子才能在外力的作用下產生大形變，才能作為橡膠。蜷曲程度與柔性是相對應的，蜷曲程度越高，柔性越好。所以適合做橡膠的高分子必須具備相當程度的柔性。

試從下列高聚物的鏈節結構，定性判斷分子鏈的柔性或剛性，並分析原因。 （1) （2) （3) （4) （5)

柔性。因為兩個對稱的側甲基使主鏈間距離增大，鏈間作用力減弱，內旋轉位壘降低。$剛性。因為分子間有強的氫鍵，分子問作用力大，內旋轉位壘高。$剛性。因為側基極性大，分子間作用力大，內旋轉位壘高。$剛性。因為主鏈上有苯環，內旋轉較困難。$剛性。因為側基體積大，妨礙內旋轉，而且主鏈與側鏈形成了大π鍵共軛體系，使鏈僵硬。

折射率為1.5的平凸透鏡，在空氣中的焦距為50cm。求凸面的曲率半徑。

25cm

討論並從，，推導溶脹平衡公式。

交聯高聚物溶脹過程中的自由能為△G=△GM+△Gel或，而 設溶脹前為單位立方體，溶脹後為各向同性(圖3-1)，則λ1=λ2=λ3。又因溶脹前，高聚物的體積V2=1，溶脹後的體積為V1+V2=λ1λ2λ3=λ3，故 則式(3-3)可變為 溶脹平衡時，高聚物內部溶劑的化學位與高聚物外部溶劑的化學位相等，即 當φ2很小時 又溶脹比，得

彈簧振子的無阻尼自由振動是簡諧運動，同一彈簧振子在簡諧策動力持續作用下的穩態受迫振動也是簡諧運動，這兩

無阻尼自由振動角頻率、周期由系統本身性質所決定。振幅A、初相位φ0由初始條件，即由振子初始狀態決定。 穩態受迫振動角頻率為外來簡諧策動力角頻率。振幅和初相位不取決於振子的初始狀態，而是依賴於振子性質、阻尼大小和策動力的特徵。

已知PS－環己烷體系（Ⅰ)、聚二甲基硅氧烷－乙酸乙酯體系（Ⅱ)及聚異丁烯－苯體系 （Ⅲ)的θ溫度分別為35℃、18℃和24℃，那

a＞c＞b

設汽缸內的空氣壓強保持在1.2×105Pa的條件下膨脹，空氣的體積增大了1.0×10－3m3，同時氣體從外界吸收了250J的

增加130J

求常溫下質量m1=3.00g的水蒸氣與m2=3.00g的氫氣組成的混合理想氣體的摩爾定體熱容．

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鋁在λ=500nm時，n=1．5，nk=3．2，求正入射時的反射率和反射的位相變化。

正確答案：解 正入射時反射率為

解正入射時反射率為

存儲器和寄存器在電路結構和工作原理上有何不同？

答:在電路結構上:寄存器電路結構的特點是每個存儲單元的輸人和輸出分別接到引腳上，引腳可以直接與外電路連接。受製作工藝的限制，集成電路的引腳數目不可能增加得太多，所以採用寄存器結構的集成電路里包含的存儲單元數日不會太大，因此，這種電路結構形式無法實現大量數據的存儲。而存儲器電路結構的特點是採用了公共的輸人/輸出電路，只有被輸人地址代碼指定的存儲單元才能通過輸入/輸出電路與外電路交換數據。因此，可以在不增加輸人/輸出引腳的條件下大量增加集成電路內部的存儲單元，故可製成大存儲容量的存儲器晶元。在工作原理上:由於寄存器電路結構的每個存儲單元的輸人和輸出直接接到引腳上，因此，它可以方便、快捷地直接與外部電路交換數據。而存儲器需要先輸人指定的地址代碼，再經過地址解碼後找到對應的單元，最後才能對指定的存儲單元進行寫人或讀出操作。

與兩公式有什麼區別和聯系？對前一公式中的q0有何要求？

公式是電場強度的定義式，而公式則是點電荷場強的分布公式，場強的分布公式是由電場強度的定義式和庫侖定律共同推導出來的。 電場強度公式中要求q0的線度不能太大，並且是靜止的，帶電量也不能太大，否則會破壞場源電荷的電場分布。

將一個受直徑d=2cm的圓孔限制的物體置於透鏡的前焦面上（如圖6.16所示)，透鏡的直徑D=4cm，焦距f=50cm．照明光

由於透鏡的孔徑有限，故限制了物面較高的空間頻率成分的傳播，即所謂的漸暈效應．漸暈效應的存在，使透鏡後焦面上得不到完全的物體頻譜．僅當某個空間頻率成分不受攔阻地通過透鏡時，在後焦面上相應的會聚點得到的強度才准確代表該空間頻率的傅里葉頻譜的模的平方．由題給的圖6.16得，在小角度的情況下，即，，滿足這一要求的傳播方向θ角的最大值約為 因為透鏡是圓對稱的孔徑，所以在圓周各方向上都有相應的最大空間頻率，因此 $當某一空間頻率成分完全被透鏡攔阻時，在後焦面上就沒有該頻率成分．由圖6.17得，當傳播方向的傾角大於β時，就是這種情況． 因此，在小角度的情況下： 相應的空間頻率為 綜上所述，得出如下結論： ①當空間頻率小於時，透鏡後焦面上得到的是相應空間頻率范圍的物的准確的傅里葉頻譜； ②當空間頻率在的范圍內時，透鏡後焦面上得到的並非准確的物的傅里葉頻譜，各空間頻率成分受到不同程度的攔阻； ③當空間頻率大於時，雖然物有更高的空間頻率成分，但因這些分量全部被透鏡的有限孔徑攔阻，在透鏡後焦面上完全得不到物的傅里葉頻譜中的這些高頻成分，因此透鏡是低通濾波器，這就是漸暈效應對物的頻譜傳播的影響．從上述各式可知，增大透鏡孔徑或縮短物與透鏡的距離，就可以削弱這種效應．

氫氣在1.0atm，15℃時的平均自由程為1.18×10－7m，求氫分子的有效直徑．

平均自由程λ與壓強p、溫度T、分子有效直徑d之間滿足λ=pT/d，本題及下面多道題目都是直接用該公式進行求解，此外，還要記住平均自由程λ，平均速率v，碰撞頻率z之間的關系：λ=vz，以及碰撞截面σ=πd2，分子數密度D及平均速率v-的公式． 由自由程為1.18×10-7m得到 氫分子的有效直徑=自由程* λ=2.74×10-10m．

葉老師認為難度和競爭的人數之間是怎樣的關系？A、成反比B、成正比C、沒有關系D、跟地區有關

正確答案： A

原子的躍遷有哪幾種方式？

原子的躍遷共有三種方式：自發輻射、受激輻射、受激吸收。

粗細均勻的電阻線圈，其電阻絲的橫截面積為2.0mm2，電阻率是1.1×10－6Ω·m，現給線圈兩端加上4.4V的電壓，測得通

5.5Ω，10m

取向和結晶均為熱力學穩定的平衡態。（)

10．錯誤

點電荷q1與－q2放置在相距為d的A、B兩點（如圖)．試證電勢為零的等勢面是一球面，球心在AB的延長線上，，半徑．

以點電荷q1為坐標原點建立坐標系如解圖所示．由電勢疊加原理，電勢為零的點P(x，y，z)的方程為 ， 即，化簡得 配方得 即 (x-x0)2+y2+z2=r2，， 為一球面方程，球心O點在AB延長線上，得證．

如果在0℃，1.0×105Pa下空氣中聲速v=332m／s，空氣密度ρ=1.29kg／m3，求空氣的γ．

由上題中聲速公式可得 ．

一金屬體積為V，價電子總數為N，以自由電子氣模型

在絕熱近似條件下，外場力對電子氣作的功W等於系統內能的增加dU，即 dU=W=-PdV， 式中P是電子氣的壓強．由上式可得 在常溫條件下，忽略掉溫度對內能的影響， 由此得到 $體積彈性模量K與壓強P和體積V的關系為 將 代入體積彈性模量K與壓強P和體積V的關系式，得到

兩個同方向、同頻率的簡諧振動，每當它們經過振幅一半的地方相遇，而運動方向相反，求它們的相位差。

正確答案：利用旋轉矢量圖如圖6-8所示可得相位差為

利用旋轉矢量圖,如圖6-8所示,可得相位差為

單縫夫琅禾費衍射實驗中，討論下列情況衍射圖樣的變化：

由暗紋公式：asinφ=±2k·λ/2=±kλ(或明紋公式也可)知，a變小，sinφ將變大，即條紋的衍射角增大，整個衍射圖樣將展寬，條紋間距增大。$同理，波長增大，第k級條紋對應的衍射角增大，即條紋間距增大。$單縫上下移動，衍射圖樣不變。因無論單縫在什麼位置，衍射角為零的光線仍會聚在透鏡的焦點。$衍射圖樣將向著線光源運動反方向運動。因線光源運動時，單縫前入射平行光的入射角α在變，平行入射光到達單縫時就有光程差asinα，單縫後的衍射光，光程差為零的零級明紋，必然在衍射角為-α處，即與入射光在同一直線上。$衍射圖樣不變。因單縫與透鏡之間的距離大小，並不影響衍射角，衍射圖樣與衍射角有關。

298K溫度下，液體A的蒸氣壓為pA*=106．7kPa，液體B的蒸氣壓為pB*=80．0kPa，兩者相互溶解度很小，混合

正確答案：×(1)在稀溶液中,溶劑遵循Raoult定律,溶質遵循Henry定律。在α相中,P=pA+pB=pA*xA+kx,BxB=pA*(1一xB)+kx,BxB182．1=106．7(1一xB)+5133xBxB=0．015(2)對於平衡的二相,組分在二相中化學勢相同,蒸氣壓也相同,在Ot相,溶劑A遵循Raouh定律,計算A的蒸氣壓PA,再由總壓計算pB：pA=pA*xA=pA*(1一xB)=106．7×(1-0．015)=105．1kPaPB=p-pB=182．1—105．1=77．0kPa在β相,溶劑B遵循Raouh定律,可計算β相中的B的組成xB：pB=pB*xB77．0=80．0xBxB=0．9625溶質A遵循Henry定律,計算A的Henry常數kx,A：pA=kx,AxA=kx,A(1一xB)105．1=kx,A(1-0．9625)kx,A=2803kPa

一氬離子氣體激光器振盪在514．5m波長，腔內單程小信號增益為e0.1，諧振腔由兩塊曲率半徑R=5m的球面

正確答案：小孔半徑的范圍 1．35mm＜a＜1．91mm小孔半徑的范圍1．35mm＜a＜1．91mm

驗證少數載流子漂移和擴散的實驗，最先是由海恩斯—蕭克萊完成的，其裝置如圖所示。今欲測量n=Si樣品，其長度為2

(1)計算μp： 在脈沖發生器正向脈沖作用下，從探針e向樣品中注入空穴，電池E1在樣品中產生均勻的電場ε，使空穴由e向c漂移，並且不斷地擴散和復合。當它們到達c點時，便立刻被負偏壓(E2使收集探針c相對於樣品加有負偏壓)的探針c所收集。此時，漂移速度為 Vp=d/td 式中d表示脈沖中心由e漂移到c所走的距離，其經歷的時間即為0.4ms，故Vp=1.6/0.4=4000cm/s。 漂移遷移率為 μp=Vp/ε 按題意ε=16/2=8V/cm，故 μp=4000/8=500[cm2/(V·s)] (2)計算Dp： 在此期間，脈沖因擴散而伸展一定寬度，脈沖前沿和後沿於不同的時間達到收集極c，時間間隔為△t。若設脈沖伸展的寬度為△x，則 △x=Vp·△t 而脈沖的半寬度為△x/2=(4Dptd)1/2，代入即可得到 假設收集極c處收集到空穴流密度與所增加的收集電流成比例，則此處的△t即為脈沖寬度。這樣 (3)核算： 根據愛因斯坦公式Dp/μp=k0T/q，在300K時k0T/q=0.026V，此時Dp=13cm2/s，μp=500cm2/(V·s)，則 Dp/μp=13/500=0.026(V)

試說明，為什麼遠處的燈火在微波盪漾的湖面形成的倒影拉得很長？

湖中燈火的倒影是燈光經湖面反射所成的像．當湖面平靜如鏡時，燈光將在水面下對稱處形成輪廓清晰的倒影．當微風吹過時，平靜的湖面泛起層層細浪，宛如一塊塊小平面鏡；在每一塊小鏡面下方與燈火對稱處，都會出現一個對稱的燈影．因為這些小鏡面不在同一平面上，所以各自所成的像的位置也不同．如果水波排列得很整齊，細浪就像一排有相同傾角的小鏡子一個錯後一個地排列，燈火的影子也就會一個摞一個地排列得很整齊，於是形成一串長長的倒影．但如果水面的波浪很大，浪面排列沒有規則，燈影就會被撕碎，形成斑斕的碎花；這些散碎的光斑隨著波浪的起伏盪漾，則不再成串了．

金屬中的自由電子為什麼對比熱貢獻甚微而卻能很好地導電？

金屬中的自由電子對比熱的貢獻甚微，這是由泡利不相容原理決定的。由於絕大多數自由電子的狀態都是固定的，而泡利不相容原理使得自由電子不可能熱吸收運動能量，從而使得自由電子對金屬比熱沒有貢獻。 另一方面，在電場中所有金屬電子是同時從電場獲得能量和動量，泡利不相容原理不能阻礙自由電子的導電。

監管部門在判斷按照模型計值的方法進行市值重估是否審慎，應考慮的因素包括（）。 A．

假設某商業銀行資產為1000億元，負債為800億元，資產久期為6年，負債久期為4年。根據久期分

下列關於情景分析的說法，不正確的是（)A．分析商業銀行正常狀況下的現金流量變化，有助於商業銀行

根據巴塞爾委員會的定義，提高商業銀行透明度的信息應具有以下定性特徵：（）。A．全面性B

一般說來．高校等機構類客戶的固定資產投資規模大，財務制度較健全，因此這類客戶的信用風險較小。（)

商業銀行的流動性需求可以預測但很難精確預測。（）

這種方法的有效性和可靠性完全取決於設計專家，因為該方法所選取的指標和每項指標的權重

商業銀行內部控制的組成要素除了風險識別與評估，還包括（）。A．良好的企業精神與控制文化

下列關於貸款組合信用風險的說法，正確的是（)A．貸款組合的總體風險通常小於單筆貸款信用風險的簡

❻ 什麼叫夫琅禾費衍射和菲涅爾衍射，有什麼區別

夫琅禾費衍射 光源和觀察幕離障礙物（孔或屏）均為無窮遠的衍射現象。實驗裝置如圖，S為單色點光源，放置在透鏡L1的物方焦點處，所得平行光垂直入射到障礙物，藉助於透鏡L2將無窮遠處的衍射圖樣移至L2的像方焦面上觀察。 根據惠更斯-菲涅耳原理，單縫後面空間任一點P的光振動是單縫處波陣面上所有子波波源發出的子波傳到P點的振動的相干疊加。 單縫衍射 障礙物為單狹縫，其長度比縫寬a要大得多，故可看作無窮長。由於在縫的長度方向對入射光沒有限制，在該方向上不發生衍射；在垂直於縫長方向對光有限制，將發生衍射。幕上P 點的強度I取決於衍射角為θ的衍射光在該點的相干疊加結果，圖中為其強度分布曲線 ，I0 為中心點O的光強。θ＝0時，I＝I0，強度達極大值，稱衍射主極大（或中央極大）。當衍射角θ滿足sinθ＝kλ／a（k＝±1，±2，…，λ為波長)時，I＝0，稱衍射極小。相鄰兩極小間有一次極大，其強度遠比中央極大要小，中央極大佔有入射能量的絕大部分。 當縫寬aλ時，所有次極大和極小均向中心點O靠攏，在極限情形下（a→∞ ）縮成一點，此即幾何光學的結果。只有當縫寬a與波長λ可比擬時才能觀察到明顯的衍射現象。衍射極小（或極大）的位置和間距與波長有關，對不同波長的光，除中央極大重合外，其他各級次極大均彼此分離，所以，用白光作為光源時將會得到彩色衍射圖樣。 一級衍射條紋 菲涅爾衍射 ?經典的標量衍射理論最初是1678年惠更斯提出的，1818年菲涅耳引入干涉的概念補充了惠更斯原理，1882年基爾霍夫利用格林定理，採用球面波作為求解波動方程的格林函數，導出了嚴格的標量衍射公式 ?衍射理論要解決的問題是：光場中任意一點為的復振幅能否用光場中其它各點的復振幅表示出來 ?顯然，這是一個根據邊界條件求解波動方程的問題。 ?惠更斯—菲涅爾提出的子波干涉原理與基爾霍夫求解波動方程所得的結果十分一致，都可以表示成類似的衍射公式 光源和接受屏或二者之一距離衍射屏為有限遠時，所觀察到的衍射為菲涅爾衍射