球體自動開合裝置

㈠ 球體展開圖什麼樣

球體展開圖是這樣

這還有圖例

你可看看

把兩個半球組合起來

就是一個整球了

㈡ 球體上偶極裝置的視電阻率異常

根據點源電流場中有球體存在時的球外電位表達式（1-3-85），當只取n=1的一次項時，對AB=MN=a和BM=na的偶極裝置（見圖2-1-22）而言，可近似地寫出球體主剖面上的表達式：

地電場與電法勘探

這里n表示雙偶極的間隔系數。利用公式（2-1-46），可算出不同μ₁₂和不同極距（n+1）a的剖面曲線。另外，在偶極剖面法中為了更直觀地了解不同深度的地質情況和進一步對異常作解釋，通常還根據3～4 種電極距所獲得的視電阻率值作所謂的等值斷面圖（或似斷面圖）。這種圖件的製作方法如圖2-1-23所示。

圖2-1-22 球體上偶極裝置的計算簡圖

圖2-1-23 偶極裝置等值斷面圖的繪制方法圖示

以供電偶極AB之中點O和測量偶極之中點O′的連線長度為底邊，作等腰三角形，取直角頂點為記錄點，並將此時之ρ_s值標在旁邊。當改變電極距（簡單說，改變n）時，按同樣方法又可畫出同一測點不同n值的直角頂點，依次將每一測點不同n值的直角頂點均畫到圖紙上，並同時標出相應的ρ_s值，便可按一定間隔勾繪ρ_s的等值線。一般說，隨著極距的加大，探測深度也加大。故這種圖件的上部反映淺部情況，下部反映深部情況。下面結合具體的地電斷面，可逐步了解這種圖件的作用。

對於低阻球體上的′剖面曲線及其等值斷面異常而言，按公式（2-1-46）取h₀ =1.5 r₀ ，μ₁₂ =0.05和a=1時，計算結果示於圖2-1-24中。

由圖2-1-24可見，剖面曲線在電極距（n）較小時，球頂上方有極小值，兩側有兩個對稱但不大的極大值。隨著極距（n）的增加，球頂上的極小開始向更小的量值增加，而後又變大（如 n=3 的情況），並在球體兩側出現兩個極小值，形成向下的「雙峰」。當極距進一步加大時，球頂上的極小值再次減小，同時雙峰向球體兩側位移且距離變大。當極距很大（如n=5 的情況）時，球頂上不再有極小值，而變為ρ_s＞ρ₁ 的極大值。與此同時，「雙峰」的兩個極小點間距離變得很大（近似等於OO′），實際上大極距的曲線，可看成是兩個中間梯度異常。容易理解，剖面曲線隨著極距的增加而出現的「雙峰」，是當供電偶極（AB）或測量偶極（MN）通過球頂時形成的。因為在那種情況下，由於低阻球體吸引電流的作用最強或MN處的電流密度最小，故在那裡便出現極小值。

關於偶極剖面曲線隨電極距（n）的變化過程，可用前面所講供電偶極在地面供電時，地下電流場的分布規律進行解釋。即根據球體所處不同位置，將其用一具有不同偶極矩方向的等效電流偶極源代替，然後由供電偶極在測量偶極處的正常電流分布方向與球體異常電流在測量偶極處的方向疊加，便可得到較滿意的定性解釋。

圖2-1-24 低阻球體上偶極裝置的ρ_s剖面曲線及等值斷面異常圖（球體半徑為r₀）

另外，上述結果表明，′在某一極距時取得異常極大值，說明有最佳極距。圖中條件下的最佳極距為n=3。計算結果表明；最佳極距的大小與球心埋藏深度（h₀ ）有關，對h₀ =1.5r₀ 的球體而言，最佳 n=2r₀ （約為1.3h₀ ）；對 h₀ =2r₀ 而言，則最佳 n=3r₀（約為1.5h₀ ）。因此，對埋藏較深的礦體，採用較大電極距時，方能取得最大異常值。

上述剖面曲線隨極距的變化特徵和規律，反映到圖2-1-24 中的等值斷面圖上，則呈現為中間有ρ_s極小等值圈，兩側有上窄下寬的「八」字形曲線。表明隨著深度的增加，異常變寬。而根據最小量值的等值圈，可指出低阻球體的大致空間位置，但由等值斷面圖指出礦體的形狀和范圍，則較困難。故等值斷面圖除半定量地估計礦體位置外，只能作為一種了解視電阻率隨深度變化的定性解釋圖件加以利用。

綜上所述，偶極剖面法異常較復雜，形態和大小均與電極距密切相關。隨著極距的變化，異常曲線可由單峰變為雙峰，異常強度可由小變大然後再減小。因此偶極裝置採用多種極距並輔以等值斷面圖作解釋是必要的。

對於高阻球體上的剖面曲線和等值斷面異常形態特點而言，它與低阻球體的情況相同，只是將低阻換成高阻而已。但對異常強度而言，乃是低阻球較高阻球的異常大。

圖2-1-25 直立板狀體上偶極裝置的ρ_s剖面曲線及等值斷面異常圖

㈢ 有一個關於外星人的電影,有個鏡頭是房子里一個球體的裝置可以吸走屋裡的所有東西

外星人入侵[1996] The Arrival
查理辛主演的
http://movie.douban.com/subject/1292505/

㈣ 如何製作機械手臂抓球我們需要畫出具體的傳動結構，如：機械臂是如何伸縮，機械抓如何開合。

機械復臂的伸縮式通過絲桿螺母來制設計的 通過絲桿的正反轉來帶動前進後退 從而帶動螺母上的工裝前進後退。 開合的話只要一根桿分兩邊 左邊左旋螺紋 右邊右旋螺紋 這樣的話 只要轉動桿 就可以達到開合的作用了

㈤ 球體上中梯裝置的激電異常

為了解在中梯裝置建立的均勻電流場中極化球體上激電異常場的空間分布特徵，我們以體極化球體為例，根據前面提供的理論計算方法，用等效電阻率法可很容易地寫出體極化球體在地面上的一級近似異常表達式：

地電場與電法勘探

地電場與電法勘探

式中μ₁₂=ρ₂/ρ₁，其他符號所代表的內容見圖2⁃2⁃2。由以上兩式代入

地電場與電法勘探

地電場與電法勘探

即可得到視激電率 G_s和視極化率 η_s的公式，根據其計算結果便可討論異常的空間分布了。

（一）主剖面上球體異常的分布特徵

在圖2⁃2⁃2中給出了極化球體主剖面（y=0）上ρ_s、G_s和η_s三種參數的異常變化曲線。

圖2⁃2⁃2 極化球體主剖面中梯裝置的ρ_s、G_s、η_s、異常曲線

由圖可見，三種參數的異常曲線相對球體中心均呈對稱狀，由於給出的是低阻極化球體，所以視電阻率ρ_s異常在球體正上方有極小值，而視激電率 G_s和視極化率η_s則有極大值。在球體兩側三種曲線均有與球體上方相反的次級極值。理論計算結果表明，對不同埋深和具有不同μ₁₂值的球體而言，ρ_s和G_s曲線過正常背景線的兩點間的距離Δx 與球心埋藏深度h₀均有以下關系：

地電場與電法勘探

在解釋實測ρ_s和G_s曲線時，可依此關系確定等軸狀礦體的中心深度。但由於野外多數情況下，次級極值不明顯，Δx 不易准確量出，故這種方法求深度的精度不高。另外，確定球心深度的方法則是利用半極值點間的弦長q或利用過拐點的弦切距m。它們與h₀有如下關系：

地電場與電法勘探

圖2⁃2⁃3 極化球體主剖面不同μ₁₂值的中梯裝置ρ_s、η_s異常曲線

對於η_s曲線來說利用以上三個關系式仍能近似地確定球心深度h₀，雖然η_s曲線的特徵參數q和m與h₀間的系數值隨μ₁₂的不同有些變化，但變化不大。

為了解μ₁₂對異常空間分布的作用規律，下面給出不同μ₁₂值的ρ_s和η_s主剖面曲線（圖2⁃2⁃3）。

由圖2⁃2⁃3 可以看出，在極化率參數（η₁，η₂）一定而電阻率參數改變時，則反映球體導電性的參數ρ_s和反映球體激電性參數η_s的剖面曲線將有以下變化特徵：

ρ_s曲線 當μ₁₂＜1時球頂上有極小值，μ₁₂＞1時有極大值，而當μ₁₂=1時則無異常；

η_s曲線 無論μ₁₂＜1，μ₁₂＞1 還是μ₁₂=1，球頂上均有極大值出現。G_s曲線也有同樣規律。

以上結果表明，在ρ₂=ρ₁而η₂≠η₁時，ρ_s無異常，η_s和G_s有異常；反之當η₂=η₁而ρ₂≠ρ₁時，η_s和G_s無異常，ρ_s有異常。η_s和G_s異常只能反映球體的激電效應而不能反映球體導電性的好壞。因此，根據條件選用參數和綜合利用它們是很必要的。

圖2⁃2⁃3的兩組曲線還反映了球體視電阻率和視極化率異常與μ₁₂的量值關系。由圖可見，ρ_s的相對異常值（Δρ_s/ρ₁）不是隨著μ₁₂的增減而無限地增大或減小，而是在ρ₂與ρ₁有10倍之差時，異常已接近飽和值。對η_s異常值而言，μ₁₂很大或很小時 Δη_s/η₁均變小，而在 μ₁₂=0.5時，Δη_s/η₁有極大。這就是所謂「飽和效應」的表現（賽吉爾 H O，1965）。

（二）平面上球體異常的分布特徵

為了解在均勻電流場中，極化球體所產生的異常在平面上的分布規律，根據理論計算結果繪出了η_s平面等值線圖（圖2⁃2⁃4）。

圖2⁃2⁃4 均勻電流場中極化球體的η_s平面等值線圖

h₀/r₀=2；μ₁₂=0.5；η₁=0.01；η₂=0.5

由圖可見，η_s等值線的形態並非等軸而呈拉長狀，且中間部位變窄，兩條背景值（η₁=1%）連線為雙曲線形。順便指出，ρ_s和G_s的平面等值線分布亦有此特徵。

上述球體異常在平面上的分布規律，不難用地下水平電流偶極子在地面產生的電場特徵加以解釋。由於沿X方向（異常偶極子軸向）的異常電場比沿赤道（Y）方向衰減得快，所以平面等值線拉長方向將與（Y）軸一致，而與供電電流方向垂直。

分析異常平面分布特徵的意義在於，在實際工作中，不應將等值線拉長方向誤認為是地質體的走向。由於對等軸狀礦體來說，當改變供電電流方向時，η_s、G_s、ρ_s的異常值和平面等值線圖形不變，只是等值線的長軸方向改變，且這一延伸不遠的長軸始終與供電電流方向垂直。這一特徵是與具有一定走向的礦體產生的平面異常之間的一個重要差別，依此可將其區分開。

（三）球體異常與MN大小的關系

圖2⁃2⁃5 極化球體主剖面不同MN的η_s曲線

上面討論的都是MN→0時球體激電異常場的空間分布特徵，而在實際工作中，MN總是有限的。因此，分析MN的大小對異常分布的作用規律是有意義的。由圖2⁃2⁃5所給的計算結果可以看出，η_s剖面曲線異常范圍隨MN的增加而變寬，異常強度則隨MN增加而減小，且曲線變平緩。

這一規律表明，當圍岩極化率不均勻或有近地表的干擾體存在時，適當加大MN可起到壓制干擾和平滑 η_s曲線的作用。

另外，對ΔU₂的計算結果說明，球頂上二次場的異常幅值開始隨MN的增加而變大，並在MN=

時取得極值，然後隨MN的繼續增加而變小。二次場與MN的這一變化規律告訴我們，在實際工作中，為了克服高接地電阻和低阻覆蓋的影響（電流供不下去和二次場的信號小），可選用最佳MN距。

㈥ 球體的平面展開圖是什麼

地球儀有一種展開圖是一個個兩頭有稜角的橢圓橫著排開，應該就是這個了

㈦ 內部漲緊機構能將四面開合關閉

㈧ 水塔裡面的自動抽水浮球工作原理

工作原理來

浮漂始終都要自漂在水上，當水面上漲時，浮漂也跟著上升。漂上升就帶動連桿也上升。連桿與另一端的閥門相連，當上升到一定位置時，連桿支起橡膠活塞墊，封閉水源。當水位下降時，浮漂也下降，連桿又帶動活塞墊開啟。

浮球閥是通過控制液位來調節供液量的。滿液式蒸發器要求液面保持一定高度，一般適合採用浮球膨脹閥。浮球閥工作原理是依靠浮球室中的浮球受液面作用的降低和升高，去控制一個閥門的開啟或關閉。浮球室置於滿液式蒸發器一側，上下用平衡管與蒸發器相通，所以兩者的液面高度一致。當蒸發器中液面下降時，浮球室液面也下降，於是浮球下降，依靠杠桿作用使閥門開啟度增大，加大供液量。反之亦然。

㈨ 球體的展開圖怎麼畫

在實際的生活中球體是不能展開的，只能用投影的方式解決。

1、在抽象的數學中可以展開，要用到一系列的數學公式的變化，不過這種展開也是一種無限次的逼近，也就是說實際上是不可能的。

2、這個問題可以應用到地圖的繪制上來解釋，由於地球是球體，在實際的繪制地圖中不可能把球體在平面上展開，只能用投影的方式解決。

3、球體展開~可以想像是切西瓜那樣切成月牙狀的連在一起的,展成平面就要這樣。

4、嚴格說球沒有展開圖， 因為球體上沒有平面，都是曲面，因為球體上任何三個點都沒有在一個面內。可以想像剝橘子。

(9)球體自動開合裝置擴展閱讀

球體基本概念

球體的定義

1、定義：一個半圓繞直徑所在直線旋轉一周所成的空間幾何體叫做球體，如圖所示的圖形為球體。

2、球體是一個連續曲面的立體圖形，由球面圍成的幾何體稱為球體。

3、世界上沒有絕對的球體。絕對的球體只存在於理論中。

4、但在失重環境（如太空）中，液滴自動形成絕對球體。

球體的組成

1、球的表面是一個曲面，這個曲面就叫做球面。

2、球和圓類似，也有一個中心叫做球心。

球體性質

用一個平面去截一個球，截面是圓面。球的截面有以下性質：

1、球心和截面圓心的連線垂直於截面。

2、球心到截面的距離d與球的半徑R及截面的半徑r有下面的關系：r^2=R^2-d^2

3、球面被經過球心的平面截得的圓叫做大圓，被不經過球心的截面截得的圓叫做小圓。

4、在球面上，兩點之間的最短連線的長度，就是經過這兩點的大圓在這兩點間的一段劣弧的長度，我們把這個弧長叫做兩點的球面距離。

㈩ 用單片機控制一個類似書的開合的裝置，讓它轉動180度再轉回來，需要什麼機械裝置

舵機