在杨氏实验装置中光源波长

❶ 在杨氏双缝实验中，当用折射率为2的薄云母片覆盖装置中的一条狭缝时接受屏中央为第1级明文。

厚度*（折射率2-1）= 一个波长，厚度=500nm
双缝相距为1nm？这么小？1mm？
依照题目，零级明纹应当在原来的负一级的位置，
双缝相距1mm*位置x/1m=一个波长，位置x=0.5毫米

❷ 在杨氏实验装置中光源波长为640纳米两狭缝间距变大可以采取的办法是

1. 缩小双缝间距

2. 增大狭缝与接收屏的距离
   

❸ 在杨氏双缝干涉实验中，以波长入=587.6nm的黄色光照射双缝时，在距离双缝2.25米处的屏幕上产

解：△x=Dλ/d，d=Dλ/△x=2.64mm

❹ 在杨氏双缝干涉实验中，入射光波长为λ，若用折射率为n的介质薄片覆盖住其中一个狭缝，观察到中央亮纹

与未来使用介质薄片源相比，中央亮纹移动了五个亮纹距离，即与原来相比，加了介质薄片后，光程差增加了五个波长。设薄片厚度为d，则：

5λ=(n-1)d

d=5λ/(n-1)

当单色光经过双缝后，在屏上产生了明暗相间的干涉条纹。当屏上某处与两个狭缝的路程差是波长的整数倍时，则两列波的波峰叠加，波谷与波谷叠加，形成亮条纹。当屏上某处与两个狭缝的路程差是半个波长的奇数倍时，在这些地方波峰跟波谷相互叠加，光波的振幅互相抵消，出现暗条纹。

(4)在杨氏实验装置中光源波长扩展阅读：

平行的单色光投射到一个有两条狭缝的挡板上，狭缝相距很近，平行光的光波会同时传到狭缝，它们就成了两个振动情况总是相同的波源，它们发出的光在档板后面的空间相互叠加，就发生了干涉现象。

假若光束是由经典粒子组成，将光束照射于一条狭缝，通过狭缝后，冲击于探测屏，则在探射屏应该会观察到对应于狭缝尺寸与形状的图样。可是，假设实际进行这单缝实验，探测屏会显示出衍射图样，光束会被展开，狭缝越狭窄，则展开角度越大。在探测屏会显示出，在中央区域有一块比较明亮的光带，旁边衬托著两块比较暗淡的光带。

❺ 在杨氏双缝实验中双缝间距为0.45毫米光源波长为540纳米要使光屏上条纹间距1.2

答案： 解析： 0.625μm。 提示： 光的干涉与衍射。

❻ 杨氏双缝实验设入射光波长为a,为什么结论中要用a

AD 白光作杨氏双缝干涉实验，屏上将呈现中央条纹为白色亮条纹而两边对称出现彩色条纹，A对；用蓝光作光源，屏上将呈现蓝色亮条纹与暗条纹（即黑条纹）相间，B错；如果改变两条狭缝之间的距离，屏上的条纹必然改变，C错；紫光作光源，遮住一条狭。

❼ 杨氏双缝干涉实验中缝光源与点光源相比有什么好处

首先你要明白波粒二象性
光在杨氏双缝实验的时候，是以波的形式来概论
真正的点光源很难做到，单色光通常是线性光元，并非绝对的点光源，波长λ=λ+△λ
这样得到的图像不能达到绝对的明暗相间，也就是说有些暗的地方不是特别明显，甚至离开中心明纹比较远处还可能有一点点亮
所以改用缝光源、
缝光源比点光源亮度高、亮度更均匀。
缝的宽度可以调节
干涉条纹明显，间距容易测量，有利于观察实验结果。

❽ 在杨氏双缝实验中,以波长632.8nm的激光照射到双缝上，在距双缝4M处的屏上，测定条纹之间距离

套公式即可，
条纹间距=波长*距离/双缝间距，
双缝间距=波长*距离/条纹间距=632.8nm*4m/3.164cm=0.08mm

❾ 杨氏双缝干涉实验

你说干涉条纹保持与双缝平行很不理解，可以这样认为：干涉现象首先须有相干光绕过障碍物（其实就是衍射），然后相互叠加，形成明暗相间的条纹。设双缝竖直，每一条缝从水平方向看尺寸小，光容易绕过去（衍射），分布到左右两边去；而竖直方向尺寸大，光不容易绕过去，所以上下没有光。最终每条竖缝左右两边的光相互叠加，形成明暗相间的条纹，自然与缝平行。当缝转动，条纹也转动。
也可以理解为每条条纹离双缝的波程差为一个定值，经分析，这些点必然全都分布在与缝平行的直线上，所以条纹与双缝平行。
你的第四段考虑的是移动单缝的问题，这对条纹分布没有影响。要知道双缝很窄，才相当于两个新的光源。而单缝仅仅是保证有光透过双缝而已，它对条纹的方向、宽窄均没有影响。

❿ 杨氏实验中,以波长为500

光程差δ=xd/D
光程差改变与条纹移动有这样的关系式：Δδ=Nλ(N为移动条纹的数目，λ为波长)
则N=Δδ/λ
一秒之内d的该变量为0.2mm，则Δδ=0.2*10^(-3)*d/D
将各个数据代入就可以得到N=5