用波长为λ的单色光照射双缝干涉实验装置将一折射率λλλ

① 波长为λ的单色平行光垂直照射到双缝上，在屏上中央明纹处两束相干光的光程差为零。现把一缝用折射率为n、

光在薄膜中的速度v=c/n 光通过薄膜的时间t=d/v=nd/c
Δt=nd/c-d/c=d/c(n-1)
ω=2π/T=2πc/λ
Δ φ=ωΔt=2πd(n-1)/λ
光程差δ=____0__________；相位差Q=_____Δ φ=2πd(n-1)/λ__。

② 用波长λ＝600nm的单色光做杨氏双缝实验，在光屏P处产生第五级亮纹，现将折射率n=1.5的玻璃片

B
（n-1）d=5*波长
d=6.0×10-4cm

③ 大学物理：将波长为λ的单色光从空气垂直涉入到一条折射率为n的透明介质上,要使投射光相干削弱，薄膜厚

亲，要考虑半波损失，射入到界面时相位就相差pi了。
列的方程是：
λ/2+2nd=3λ/2
解出来就是d=λ/(2n)
选A是对的

④ 用波长为λ的单色光垂直照射如图所示的,折射率为n2的劈形膜(n1>n2,n3>n2)，观察反射光干涉

劈尖为亮纹，第二条亮纹为波长r/2n，n为n2。

“半波损失"，就是当光从折射率小的光疏介质射向折射率大的光密介质时，在入射点，反射光相对于入射光有相位突变π，即在入射点反射光与入射光的相位差为π。

n1<n2所以反射光1有半波损失，它的光程为n1λ/2（在光射到n1n2表面后），n2>n3所以反射光2没有半波损失。

(4)用波长为λ的单色光照射双缝干涉实验装置将一折射率λλλ扩展阅读：

从波动理论可知，波的振动方向相反相当于波多走（或少走）了半个波长。入射光在光疏媒质中前进，遇到光密媒质界面时，在掠射或垂直入射2种情况下，在反射过程中产生半波损失，这只是对光的电场强度矢量的振动而言。

如果入射光在光密媒质中前进，遇到光疏媒质的界面时，不产生半波损失。不论是掠射或垂直入射，折射光的振动方向相对于入射光的振动方向，永远不发生半波损失。

光的干涉现象是有关光的现象中的很重要的一部分，而只要涉及到光的干涉现象，半波损失就是一个不得不考虑的问题。

⑤ 15．在双缝干涉实验中，当用波长为λ 的单色光照射时，观察到屏上P点处恰为从O数起的第

上方

⑥ 用波长为λ的单色光垂直照射置于空气中的厚度为e的折射率为1.5的透明薄膜，两束反射光的光程差 为什

半波损失是由于光疏到光密会损失半个波长，就是说即使按你的说法也不是nλ/2,而是(2n+1)λ/2,就是说这个半波损失是半个波长的奇数倍，一般没必要直接写λ/2就好了

⑦ 在杨氏双缝干涉实验中，入射光波长为λ，若用折射率为n的介质薄片覆盖住其中一个狭缝，观察到中央亮纹

与未来使用介质薄片源相比，中央亮纹移动了五个亮纹距离，即与原来相比，加了介质薄片后，光程差增加了五个波长。设薄片厚度为d，则：

5λ=(n-1)d

d=5λ/(n-1)

当单色光经过双缝后，在屏上产生了明暗相间的干涉条纹。当屏上某处与两个狭缝的路程差是波长的整数倍时，则两列波的波峰叠加，波谷与波谷叠加，形成亮条纹。当屏上某处与两个狭缝的路程差是半个波长的奇数倍时，在这些地方波峰跟波谷相互叠加，光波的振幅互相抵消，出现暗条纹。

(7)用波长为λ的单色光照射双缝干涉实验装置将一折射率λλλ扩展阅读：

平行的单色光投射到一个有两条狭缝的挡板上，狭缝相距很近，平行光的光波会同时传到狭缝，它们就成了两个振动情况总是相同的波源，它们发出的光在档板后面的空间相互叠加，就发生了干涉现象。

假若光束是由经典粒子组成，将光束照射于一条狭缝，通过狭缝后，冲击于探测屏，则在探射屏应该会观察到对应于狭缝尺寸与形状的图样。可是，假设实际进行这单缝实验，探测屏会显示出衍射图样，光束会被展开，狭缝越狭窄，则展开角度越大。在探测屏会显示出，在中央区域有一块比较明亮的光带，旁边衬托著两块比较暗淡的光带。

⑧ 双缝干涉习题

1.首先要知道一个来公式:Δx d=D λ [ 其中Δ源x是两条相邻明（暗）纹的间距。]

可以求得Δx=1.2 mm

原点处是明纹 ，故第五级明条纹的坐标x=5Δx=6 mm

2.首先要知道----光在折射率为n的介质中经过路程s,就相当于在真空中经过路程ns.

先求出中央明纹的坐标x1.

在中央明纹处有光程为0，故有d sinθ - nl=0 ，又 x1=[D D +x1 x1]sinθ,其中D D表示D的平方，

[]表示[]内的要开根号。两试连例可求得x1.

x=6+x1 单位mm