機械波波函數怎麼求

1. 怎麼通過一個簡諧波表達式求波長

波長=普朗克常量/動量，周期T=2π/w=1/f，振幅A，頻率f，波長內是電磁波里的，波速V=波長容λ*頻率f，機械波里沒波長的。

簡諧運動的速度、加速度、周期、合力、回復力的大小與方向的判斷，速度在平衡位置最大，在位移最大處為零。 加速度在平衡位置時（振動方向上）為零，在位移最大處最大。

用戶可以根據波的波峰或者波谷的移動方向和移動速度來判斷。波的特點就是將前質點的運動狀態傳遞給後質點，對於波峰而言，其下一刻的運動狀態肯定是向中間位置，而波峰緊領的質點的兩側的運動狀態肯定是方向相反的。

(1)機械波波函數怎麼求擴展閱讀：

注意事項：

簡諧波的振動方程可以很容易的觀察出，只是一個一元函數，即只是描述一個點的運動形式特點，實際上來說算是一個質點運動方程。

但是波函數是一個二元函數，其中分別有位置與時間的雙變數（可以理解為能描述任意一個x處的質點的運動方程），所以其實波函數描述的是一群質點共同的運動性質，也即是波的性質與特點。

2. 大學物理有關機械波反射後的波動方程怎麼求

因為半波損失，所以入射波和反射波相差了π，所以加上就好，入射波是y=Acos［2π（vt-x/人）+π因為回拉姆達符號打答不上，用人代替了。

入射波本來使得它的振動是ya=Acos(200π(t-L/200))，但是這個界面入射波這邊是波疏介質，所以反射的時候會有相位突變π，所以反射回來的時候A的振動應該是y'a=Acos(200π(t-L/200)+π)。

(2)機械波波函數怎麼求擴展閱讀：

在三角函數模型中我們會遇到三角函數圖像y=Asin(ωx+φ)。物理中，描述簡諧運動的物理量，如振幅、周期、和頻率等都是與這個解析式中的常數有關。

A就是這個簡諧運動的振幅(amplitude of vibration），它是做簡諧運動的物體離開平衡位置的最大距離；

這個簡諧運動的周期（period）是T=2π/ω，這是做間歇運動的物體往復運動一次所需要的時間。

3. 已知一機械波的表達式 求上面一點的 加速度的表達式

機械波的函數表達式對時間t求二階導數即為加速度的表達式（一階導數為速度的表達式）。

4. 機械振動中的波速計算相關問題

路程，便於與上下振動的位移區別
比如：聲音在空氣中的波速是340m/s，那2秒鍾就應該傳播了680米，這里的680就是s

5. 知道波的表達式怎麼求波速

單色波的波速c與波長λ、波源振動頻率f之間的關系為：c=λf。機械波的傳播速度大小完全取決於媒質本身的彈性性質和慣性性質，即決定於媒質的彈性模量和密度。在室溫下，聲波在空氣中的傳播速度約為340m/s；電磁波在真空中傳播的速度等於光速。

由於波的某一振動狀態總是與某一相值相聯系，或者說，單位時間內某種一定的振動相所傳播的距離，稱為波速。

(5)機械波波函數怎麼求擴展閱讀

在岩石工程中，波速的高低及變化過程被看成是岩石完整性及其內部物理力學性質變化的反映，尤其是臨近破裂時波速的變化特徵，對於岩石破壞的預報有重要參考意義。

起初，大量的實驗研究結果表明：縱波波速隨應力的增加而增加。然而這一結論卻與岩石膨脹模型中破裂前由於微破裂的增加而密度減小，進而使波速下降的理論結果相互矛盾。隨著實驗方法和波速測量技術的改進，人們對岩石破裂過程中波速的變化規律有了更深入的了解。

6. 物理機械波 如何根據圖像寫出正弦函數的表達式，我們老師是在左邊畫一個圓，這種方法的具體步驟

這跟數學有關系吧 親

7. 大學物理波函數求解，怎麼判斷初相位正負

波函數Ψ（r，t）的正負號表示所求點偏離平衡位置的方向。

正號是與指定方向相同、負號與指定方向相反。

對於，波形圖和振動圖，判斷質點的運動方向方法不一樣。得看波形下一時刻的變化，波形一小段時間後，由a變到了b，所以原點的質點。

是朝著虛線，也就是向下(y負方向)運動，初相位就是pi/2
11這種振動圖，曲線本身就代表了質點隨時間的變化，所以只要看橫坐標下一時刻，質點位置就行了，看質點向y正方向運動，初相位就是-pi/2。

(7)機械波波函數怎麼求擴展閱讀：

物理波函數數學表達：

[1]量子力學假設一：對於一個微觀體系，他的任何一個狀態都可以用一個坐標和時間的連續、單值、平方可積的函數Ψ來描述。Ψ是體系的狀態函數，它是所有粒子的坐標函數，也是時間函數。

（Ψ）Ψdτ為時刻t及在體積元dτ內出現的概率。Ψ是歸一化的：∫（Ψ）Ψdτ=1式中是對坐標的全部變化區域積分。（註：（Ψ）指Ψ的共厄復數）。

[2]量子力學假設二：體系的任何一個可觀測力學量A都可與一個線性算符對應，算符按以下規律構成：

（1）坐標q和時間t對應的算符為用q和t來相乘。

（2）與q相關聯的動量p的算符{p}=-i(h/(2π))(d/dq)(註：d指偏微分，以後不特別說明都指偏微分)。

（3）對任一力學量{A}先用經典方法寫成q,p,t的函數A=A（q,p,t）則對應的算符為：{A}=A（q,-i（h/（2π））（d/dq）,t）。

則：能量算符為：{H}=-h^2/（8π^2m）△+V（其中△為拉普拉斯算符）。

△=d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2（直角坐標）。

△=（1/r^2）d（r^2d/dr）/dr+（1/（r^2sinθ））d（sinθd/dθ）/dθ+（1/（r^2sin^2θ））d^2/dφ^2（球坐標）。

角動量算符：

{L[x]}=-i（h/（2π））（yd/dz-zd/dy）。

{L[y]}=-i（h/（2π））（zd/dx-xd/dz）。

{L[z]}=-i（h/（2π））（xd/dy-yd/dx）。

L^2={L[x]}^2+{L[y]}^2+{L[z]}^2。

[4]量子力學假設四：若ψ[1]，ψ[2]…ψ[n]為某一微觀體系的可能狀態，則他們的線性組合∑Cψ也是該體系的可能狀態，稱ψ的這一性質為疊加原理。

（1）有本徵值力學量的平均值：設ψ對應本徵值為a，體系處於狀態ψ，若ψ已歸一化則：a（平均值）=∫（ψ）{A}ψdτ=∑|C|^2a

（2）無本徵值力學量的平均值：F（平均值）=∫（ψ）{F}ψdτ、則定態中所有的力學量平均值都不隨時間變化。

8. 大學物理波動問題 已知波函數如何求它在某點處的反射波 已知在某點處的反射波方程如何求入射波

這可以歸結為一個問題：入射波與反射波的波函數之間的關系確定。

將入射波波函數表示一般形式y=Acos[wt-kx+phi]

若反射端為固定端，則反射波有半波損失，表示為y'=Acos[wt+kx+phi+Pi]

若反射端為自由端，則反射波沒有半波損失，表示為：y'=Acos[wt+kx+phi]

上述關系式，從一個波函數容易導出另一個。

(8)機械波波函數怎麼求擴展閱讀：

波函數是概率波。其模的平方代表粒子在該處出現的概率密度。既然是概率波，那麼它當然具有歸一性。即在全空間的積分。

然而大多數情況下由薛定諤方程求出的波函數並不歸一，要在前面乘上一個系數N，即把它帶入歸一化條件,解出N。至此，得到的才是歸一化之後的波函數。注意N並不唯一。

波函數具有相乾性，具體地說，兩個波函數疊加，概率並非變成12+12=24倍，而是在有的地方變成（1+1）2=4倍，有的地方變成（1-1）2=0，具體取決於兩個波函數的相位差。聯想一下光學中的楊氏雙縫實驗，不難理解這個問題。

9. 有人知道，大學物理，機械波的初相位是怎麼求的嗎，總是不會

在波動圖像中，在t=0時刻，讀出在x=0處對應的質點的y值，讀出峰值A，周期T，計算出角速度w，這樣版方程式權中只有一個未知數初相，取波動曲線上一點，帶入方程式中，便可以解出初相的值。速度方向由同一法確定。

10. 簡諧波的波函數表達式

如果用F表示物體受到的回復力，用x表示物體對於平衡位置的位移，根據胡克定律，F和x成正比，它們之間的關系可用下式來表示：F=-kx

式中的k是回復力與位移成正比的比例系數；負號的意思是：回復力的方向總跟物體位移的方向相反。

根據牛頓第二定律，F=ma，當物體質量一定時，運動物體的加速度總跟物體所受合力的大小成正比，並且跟合力的方向相同。簡諧運動系統的機械能守恆。

(10)機械波波函數怎麼求擴展閱讀

波的特點就是將前質點的運動狀態傳遞給後質點，對於波峰而言，其下一刻的運動狀態肯定是向中間位置，而波峰緊領的質點的兩側的運動狀態肯定是方向相反的，對於往中間運動的一側，先於波峰的狀態，所以這一側是波傳來的一側。

對於遠離中間位置的一側，晚於波峰的狀態，所以是波傳出的方向。對於波上的任意一個質點，你都意義用這種方法和思想來確定波的傳遞方向，這是一種微觀的方法。