光電效應實驗p是什麼儀器

Ⅰ 物理光電效應有關問題

1，在光電效應實驗中，如果入射光強度增加一倍，將產生什麼結果？
答：光電子增多，光電流增大。
2，如果入射光頻率增加一倍，將產生什麼結果？
答：光電子不變，光電流不變。光電子初動量增大。
3，波長為300m的電磁波對應的光子的能量是多少？
答：E＝hγ＝hc/λ＝6.62×10^(-34)×3×10^8/300＝6.62×10^(-28)J
4，波長為10^-13m的Y射線對應的光子能量又是多少？
答：E＝hγ＝hc/λ＝6.62×10^(-34)×3×10^8/10^(-13)＝1.986×10^(-12)J
5，一個燈泡的發光功率是12w，發出頻率為5.0*10^14HZ的黃光，每秒發射多少個光子？
答：P＝nhγ；所以n＝P/hγ＝12/【6.62×10^(-34)×5.0×10^(14)】＝3.6×10^(19)個
6，鎢的溢出功為7.23*10＾-19次方j，能使鎢產生光電效應的光最大波長是多少？
答：Ek＝hγ－W，恰好溢出時Ek＝0。
所以0＝hc/λ－W；所以λ＝hc/W＝6.62×10^(-34)×3×10^8/7.23×10^(-19)＝2.7×10^(-7)m
7，鉀產生光電效應的光最低頻率是5.38*10^14次方Hz,鉀的溢出功是多少?
答：Ek＝hγ－W，恰好溢出時Ek＝0。
所以0＝hγ－W；所以W＝hγ＝6.62×10^(-34)×3×10^8＝1.986×10^(-25)J
8，鋅產生光電效應的最大波長為372nm,若用波長300nm的紫外光照射,電子逸出鋅板表面的最大初動能是多少?
答：Ek＝hγ－W，恰好溢出時Ek＝0。
所以0＝hc/λ－W；所以W＝hc/λ＝6.62×10^(-34)×3×10^8/372×10^(-9)＝5.3×10^(-19)J
當用波長300nm的紫外光照射時：
Ek＝hγ－W＝hc/λ－W＝6.62×10^(-34)×3×10^8/300×10^(-9)－5×10^(-19)＝1.3×10^(-19)J

Ⅱ 光電效應的研究歷史

光電效應首先由德國物理學家海因里希·赫茲於1887年發現，對發展量子理論及提出波粒二象性的設想起到了根本性的作用。菲利普·萊納德用實驗發現了光電效應的重要規律。阿爾伯特·愛因斯坦則提出了正確的理論機制。 1839年，年僅十九歲的亞歷山大·貝克勒爾（Alexandre Becquerel），在協助父親研究將光波照射到電解池（electrolytic cell）所產生的效應時，發現了光生伏打效應。雖然這不是光學效應，但對於揭示物質的電性質與光波之間的密切關系有很大的作用。威勒畢·史密斯（Willoughby Smith）於1873年在進行與水下電纜相關的一項任務，測試硒圓柱高電阻性質時，發現其具有光電導性，即照射光束於硒圓柱會促使其電導增加。
海因里希·赫茲
1887年，德國物理學者海因里希·赫茲做實驗觀察到光電效應、電磁波的發射與接收。在赫茲的發射器里有一個火花間隙（spark gap），可以借著製造火花來生成與發射電磁波。在接收器里有一個線圈與一個火花間隙，每當線圈偵測到電磁波，火花間隙就會出現火花。由於火花不很明亮，為了更容易觀察到火花，他將整個接收器置入一個不透明的盒子內。他注意到最大火花長度因此減小。為了理清原因，他將盒子一部分一部分拆掉，發現位於接收器火花與發射器火花之間的不透明板造成了這屏蔽現象。假若改用玻璃來分隔，也會造成這屏蔽現象，而石英則不會。經過用石英棱鏡按照波長將光波分解，仔細分析每個波長的光波所表現出的屏蔽行為，他發現是紫外線造成了光電效應。赫茲將這些實驗結果發表於《物理年鑒》，他沒有對該效應做進一步的研究。
紫外線入射於火花間隙會幫助產生火花，這個發現立刻引起了物理學者們的好奇心，其中包括威廉·霍爾伐克士（Wilhelm Hallwachs）、奧古斯圖·里吉（Augusto Righi）、亞歷山大·史托勒托夫（Aleksandr Stoletov）等等。他們進行了一系列關於光波對於帶電物體所產生效應的研究調查，特別是紫外線。這些研究調查證實，剛剛清潔干凈的鋅金屬表面，假若帶有負電荷，不論數量有多少，當被紫外線照射時，會快速地失去這負電荷；假若電中性的鋅金屬被紫外線照射，則會很快地變為帶有正電荷，而電子會逃逸到金屬周圍的氣體中，假若吹拂強風於金屬，則可以大幅度增加帶有的正電荷數量。
約翰·艾斯特（Johann elster）和漢斯·蓋特爾（Hans Geitel），首先發展出第一個實用的光電真空管，能夠用來量度輻照度。艾斯特和蓋特爾將其用於研究光波照射到帶電物體產生的效應，獲得了巨大成果。他們將各種金屬依光電效應放電能力從大到小順序排列：銣、鉀、鈉鉀合金、鈉、鋰、鎂、鉈、鋅。對於銅、鉑、鉛、鐵、鎘、碳、汞，普通光波造成的光電效應很小，無法測量到任何效應。上述金屬排列順序與亞歷山德羅·伏打的電化學排列相同，越具正電性的金屬給出的光電效應越大。
湯姆孫量度粒子荷質比的光電效應實驗裝置。
當時研究「赫茲效應」的各種實驗還伴隨著「光電疲勞」的現象，讓研究變得更加復雜。光電疲勞指的是從干凈金屬表面觀察到的光電效應逐漸衰微的現象。根據霍爾伐克士的研究結果，在這現象里，臭氧扮演了很重要的角色。可是，其它因素，例如氧化、濕度、拋光模式等等，都必須納入考量。
1888至1891年間，史托勒托夫完成了很多關於光電效應的實驗與分析。他設計出一套實驗裝置，特別適合於定量分析光電效應。藉助此實驗裝置，他發現了輻照度與感應光電流的直接比例。另外，史托勒托夫和里吉還共同研究了光電流與氣壓之間的關系，他們發現氣壓越低，光電流變越大，直到最優氣壓為止；低於這最優氣壓，則氣壓越低，光電流變越小。
約瑟夫·湯姆孫於1897年4月30日在大不列顛皇家研究院（Royal Institution of Great Britain）的演講中表示，通過觀察在克魯克斯管里的陰極射線所造成的螢光輻照度，他發現陰極射線在空氣中透射的能力遠超一般原子尺寸的粒子。因此，他主張陰極射線是由帶負電荷的粒子組成，後來稱為電子。此後不久，通過觀察陰極射線因電場與磁場作用而產生的偏轉，他測得了陰極射線粒子的荷質比。1899年，他用紫外線照射鋅金屬，又測得發射粒子的荷質比為7.3×10emu/g，與先前實驗中測得的陰極射線粒子的數值7.8×10emu/g大致符合。他因此正確推斷這兩種粒子是同一種粒子，即電子。他還測出這粒子所載有的負電荷 。從這兩個數據，他成功計算出了電子的質量：大約是氫離子質量的千分之一。電子是當時所知質量最小的粒子。 匈牙利物理學家菲利普·萊納德
菲利普·萊納德於1900年發現紫外線會促使氣體發生電離作用。由於這效應廣泛發生於好幾厘米寬區域的空氣，並且製造出很多大顆的正離子與小顆的負離子，這現象很自然地被詮釋為光電效應發生於在氣體中的固體粒子或液體粒子，湯姆孫就是如此詮釋這現象。1902年，萊納德又發布了幾個關於光電效應的重要實驗結果。第一，借著變化紫外光源與陰極之間的距離，他發現，從陰極發射的光電子數量每單位時間與入射的輻照度成正比。第二，使用不同的物質為陰極材料，可以顯示出，每一種物質所發射出的光電子都有其特定的最大動能（最大速度），換句話說，光電子的最大動能於光波的光譜組成有關。第三，借著調整陰極與陽極之間的電壓差，他觀察到，光電子的最大動能與截止電壓成正比，與輻照度無關。
由於光電子的最大速度與輻照度無關，萊納德認為，光波並沒有給予這些電子任何能量，這些電子本來就已擁有這能量，光波扮演的角色好似觸發器，一觸即發地選擇與釋出束縛於原子里的電子，這就是萊納德著名的「觸發假說」（triggering hypothesis）。在那時期，學術界廣泛接受觸發假說為光電效應的機制。可是，這假說遭遇到一些嚴峻問題，例如，假若電子本來在原子里就已擁有了逃逸束縛與發射之後的動能，那麼，將陰極加熱應該會給予更大的動能，但是物理學者做實驗並沒有測量到任何不同結果。
英姿煥發的愛因斯坦在1905年（愛因斯坦奇跡年）發表了六篇劃時代的論文。
1905年，愛因斯坦發表論文《關於光的產生和轉化的一個試探性觀點》，對於光電效應給出另外一種解釋。他將光束描述為一群離散的量子，現稱為光子，而不是連續性波動。對於馬克斯·普朗克先前在研究黑體輻射中所發現的普朗克關系式，愛因斯坦給出另一種詮釋：頻率為 的光子擁有的能量為 ；其中， 因子是普朗克常數。愛因斯坦認為，組成光束的每一個量子所擁有的能量等於頻率乘以普朗克常數。假若光子的頻率大於某極限頻率，則這光子擁有足夠能量來使得一個電子逃逸，造成光電效應。愛因斯坦的論述解釋了為什麼光電子的能量只與頻率有關，而與輻照度無關。雖然光束的輻照度很微弱，只要頻率足夠高，必會產生一些高能量光子來促使束縛電子逃逸。盡管光束的輻照度很強勁，假若頻率低於極限頻率，則仍舊無法給出任何高能量光子來促使束縛電子逃逸。
愛因斯坦的論述極具想像力與說服力，但卻遭遇到學術界強烈的抗拒，這是因為它與詹姆斯·麥克斯韋所表述，而且經過嚴格理論檢驗、通過精密實驗證明的光的波動理論相互矛盾，它無法解釋光波的折射性與相乾性，更一般而言，它與物理系統的能量「無窮可分性假說」相互矛盾。甚至在實驗證實愛因斯坦的光電效應方程正確無誤之後，強烈抗拒仍舊延續多年。愛因斯坦的發現開啟了的量子物理的大門，愛因斯坦因為「對理論物理學的成就，特別是光電效應定律的發現」榮獲1921年諾貝爾物理學獎。
圖為密立根做光電效應實驗得到的最大能量與頻率關系線。豎軸是能夠阻止最大能量光電子抵達陽極的截止電壓，P是逸出功，PD是電勢差（potential difference)。
愛因斯坦的論文很快地引起美國物理學者羅伯特·密立根的注意，但他也不贊同愛因斯坦的理論。之後十年，他花費很多時間做實驗研究光電效應。他發現，增加陰極的溫度，光電子最大能量不會跟著增加。他又證實光電疲勞現象是因氧化作用所產生的雜質造成，假若能夠將清潔干凈的陰極保存於高真空內，就不會出現這種現象了。1916年，他證實了愛因斯坦的理論正確無誤，並且應用光電效應直接計算出普朗克常數。密立根因為「關於基本電荷以及光電效應的工作」獲頒1923年諾貝爾物理學獎。
根據波粒二象性，光電效應也可以用波動概念來分析，完全不需用到光子概念。威利斯·蘭姆與馬蘭·斯考立（Marlan Scully）於1969年證明這理論。

Ⅲ 光電效應是什麼

光電效應概述
光照射到某些物質上，引起物質的電性質發生變化，也就是光能量轉換成電能。這類光致電變的現象被人們統稱為光電效應（Photoelectric effect）。這一現象是1887年赫茲在實驗研究麥克斯韋電磁理論時偶然發現的。1888年，德國物理學家霍爾瓦克斯（Wilhelm Hallwachs)證實是由於在放電間隙內出現荷電體的緣故。1899年，J·J·湯姆孫通過實驗證實該荷電體與陰極射線一樣是電子流。1899—1902年間，勒納德（P·Lenard）對光電效應進行了系統研究，並命名為光電效應。1905年，愛因斯坦在《關於光的產生和轉化的一個啟發性觀點》一文中，用光量子理論對光電效應進行了全面的解釋。1916年，美國科學家密立根通過精密的定量實驗證明了愛因斯坦的理論解釋，從而也證明了光量子理論。 光電效應

編輯本段簡介
光電效應分為光電子發射、光電導效應和光生伏特效應。前一種現象發生在物體表面，又稱外光電效應。後兩種現象發生在物體內部，稱為內光電效應。 赫茲於1887年發現光電效應，愛因斯坦第一個成功的解釋了光電效應。金屬表面在光輻照作用下發射電子的效應，發射出來的電子叫做光電子。光波長小於某一臨界值時方能發射電子，即極限波長，對應的光的頻率叫做極限頻率。臨界值取決於金屬材料，而發射電子的能量取決於光的頻率而與光強度無關，這一點無法用光的波動性解釋。還有一點與光的波動性相矛盾，即光電效應的瞬時性，按波動性理論，如果入射光較弱，照射的時間要長一些，金屬中的電子才能積累住足夠的能量，飛出金屬表面。可事實是，只要光的頻率高於金屬的極限頻率，光的亮度無論強弱，光子的產生都幾乎是瞬時的，不超過十的負九次方秒。正確的解釋是光必定是由與波長有關的嚴格規定的能量單位(即光子或光量子)所組成。 光電效應里，電子的射出方向不是完全定向的，只是大部分都垂直於金屬表面射出，與光照方向無關 ,光是電磁波，但是光是高頻震盪的正交電磁場，振幅很小，不會對電子射出方向產生影響. 光電效應說明了光具有粒子性。相對應的，光具有波動性最典型的例子就是光的色散。 只要光的頻率超過某一極限頻率，受光照射的金屬表面立即就會逸出光電子，發生光電效應。當在金屬外面加一個閉合電路，加上正向電源，這些逸出的光電子全部到達陽極便形成所謂的光電流。 在入射光一定時，增大光電管兩極的正向電壓，提高光電子的動能，光電流會隨之增大。但光電流不會無限增大，要受到光電子數量的約束，有一個最大值，這個值就是飽和電流。 所以，當入射光強度增大時，根據光子假設，入射光的強度（即單位時間內通過單位垂直面積的光能）決定於單位時間里通過單位垂直面積的光子數，單位時間里通過金屬表面的光子數也就增多，於是，光子與金屬中的電子碰撞次數也增多，因而單位時間里從金屬表面逸出的光電子也增多，飽和電流也隨之增大。 光電效應

編輯本段理論發展歷史
光電效應由德國物理學家赫茲於1887年發現，對發展量子理論起了根本性作用。 1887年，首先是赫茲（M.Hertz）在證明波動理論實驗中首次發現的。當時，赫茲發現，兩個鋅質小球之一用紫外線照射，則在兩個小球之間就非常容易跳過電花。 大約1900年， 馬克思·布蘭科（Max Planck）對光電效應作出最初解釋，並引出了光具有的能量包裹式能量（quantised）這一理論。 他給這一理論歸咎成一個等式，也就是 E=hf ， E就是光所具有的「包裹式」能量， h是一個常數，統稱布蘭科（普朗克）常數（Planck's constant）， 而f就是光源的頻率。 也就是說，光能的強弱是有其頻率而決定的。但就是布蘭科（普朗克）自己對於光線是包裹式的說法也不太肯定。 1902年，勒納（Lenard)也對其進行了研究，指出光電效應是金屬中的電子吸收了入射光的能量而從表面逸出的現象。但無法根據當時的理論加以解釋 ； 1905年，愛因斯坦26歲時提出光子假設，成功解釋了光電效應，因此獲得1921年諾貝爾物理獎。他進一步推廣了布蘭科的理論，並導出公式，Ek=hf-W，W便是所需將電子從金屬表面上自由化的能量。而Ek就是電子自由後具有的動能。 光電效應

編輯本段實驗研究
1887年，赫茲在做證實麥克斯韋的電磁理論的火花放電實驗時，偶然發現了光電效應。赫茲用兩套放電電極做實驗，一套產生振盪，發出電磁波；另一套作為接收器。他意外發現，如果接收電磁波的電極受到紫外線的照射，火花放電就變得容易產生。赫茲的論文《紫外線對放電的影響》發表後，引起物理學界廣泛的注意，許多物理學家進行了進一步的實驗研究。 1888年，德國物理學家霍爾瓦克斯（Wilhelm Hallwachs）證實，這是由於在放電間隙內出現了荷電體的緣故。 1899年，J•J•湯姆孫用巧妙的方法測得產生的光電流的荷質比，獲得的值與陰極射線粒子的荷質比相近，這就說明產生的光電流和陰極射線一樣是電子流。這樣，物理學家就認識到，這一現象的實質是由於光（特別是紫外光）照射到金屬表面使金屬內部的自由電子獲得更大的動能，因而從金屬表面逃逸出來的一種現象。 光電效應
1899—1902年，勒納德（P•Lenard，1862—1947）對光電效應進行了系統的研究，並首先將這一現象稱為「光電效應」。為了研究光電子從金屬表面逸出時所具有的能量，勒納德在電極間加一可調節反向電壓，直到使光電流截止，從反向電壓的截止值，可以推算電子逸出金屬表面時的最大速度。他選用不同的金屬材料，用不同的光源照射，對反向電壓的截止值進行了研究，並總結出了光電效應的一些實驗規律。根據動能定理：qU=mv^2/2，可計算出發射出電子的能量。可得出：hf=(1/2)mv^2+I+W 深入的實驗發現的規律與經典理論存在諸多矛盾，但許多物理學家還是想在經典電磁理論的框架內解釋光電效應的實驗規律。勒納德在1902年提出觸發假說，假設在電子的發射過程中，光只起觸發作用，電子原本就是以某一速度在原子內部運動，光照射到原子上，只要光的頻率與電子本身的振動頻率一致，就發生共振，電子就以其自身的速度從原子內部逸出。勒納德認為，原子里電子的振動頻率是特特定的，只有頻率合適的光才能起觸發作用。勒納德的假說在當時很有影響，被一些物理學家接受。但是，不久，勒納德的觸發假說被他自己的實驗否定。當時，還有一些物理學家試圖把光電效應解釋為一種共振現象。
編輯本段實驗規律
通過大量的實驗總結出光電效應具有如下實驗規律： 1、每一種金屬在產生光電效應是都存在一極限頻率（或稱截止頻率），即照射光的頻率不能低於某一臨界值。相應的波長被稱做極限波長（或稱紅限波長）。當入射光的頻率低於極限頻率時，無論多強的光都無法使電子逸出。 2、光電效應中產生的光電子的速度與光的頻率有關，而與光強無關。 3、光電效應的瞬時性。實驗發現，只要光的頻率高於金屬的極限頻率，光的亮度無論強弱，光子的產生都幾乎是瞬時的，響應時間不超過十的負九次方秒（1ns）。 光電效應
4、入射光的強度隻影響光電流的強弱，即隻影響在單位時間內由單位面積是逸出的光電子數目。
編輯本段與經典理論的矛盾
在光電效應中，要釋放光電子顯然需要有足夠的能量。根據經典電磁理論，光是電磁波，電磁波的能量決定於它的強度，即只與電磁波的振幅有關，而與電磁波的頻率無關。而實驗規律中的第一、第二兩點顯然用經典理論無法解釋。第三條也不能解釋，因為根據經典理論，對很弱的光要想使電子獲得足夠的能量逸出，必須有一個能量積累的過程而不可能瞬時產生光電子。 光電效應里，電子的射出方向不是完全定向的，只是大部分都垂直於金屬表面射出，與光照方向無關 ,光是電磁波，但是光是高頻震盪的正交電磁場，振幅很小，不會對電子射出方向產生影響. 所有這些實際上已經曝露出了經典理論的缺陷，要想解釋光電效應必須突破經典理論。 光電效應

編輯本段光電效應的分類
光電效應分為：外光電效應和內光電效應。 內光電效應是被光激發所產生的載流子（自由電子或空穴）仍在物質內部運動，使物質的電導率發生變化或產生光生伏特的現象。 外光電效應是被光激發產生的電子逸出物質表面，形成真空中的電子的現象。
外光電效應
在光的作用下，物體內的電子逸出物體表面向外發射的現象叫做外光電效應。 外光電效應的一些實驗規律 a．僅當照射物體的光頻率不小於某個確定值時，物體才能發出光電子，這個頻率叫做極限頻率(或叫做截止頻率)，相應的波長λ0叫做極限波長。不同物質的極限頻率和相應的極限波長λ0 是不同的。 一些金屬的極限波長(單位：埃)： 銫 鈉 鋅 銀 鉑
6520 5400 3720 2600 1960
b．光電子脫出物體時的初速度和照射光的頻率有關而和發光強度無關。這就是說，光電子的初動能只和照射光的頻率有關而和發光強度無關。 c．陰極(發射光電子的金屬材料)發射的光電子束和照射發光強度成正比。 d．從實驗知道，產生光電流的過程非常快，一般不超過10的-9次方秒；停止用光照射，光電流也就立即停止。這表明，光電效應是瞬時的。 e．愛因斯坦方程：hν=(1/2)mv^2+I+W 式中(1/2)mv^2是脫出物體的光電子的初動能。 金屬內部有大量的自由電子，這是金屬的特徵，因而對於金屬來說，I項可以略去，愛因斯坦方程成為 hυ=(1/2)mv^2+W 假如hυ<W,電子就不能脫出金屬的表面。對於一定的金屬，產生光電效應的最小光頻率(極限頻率) u0。由 hυ0=W確定。相應的極限波長為 λ0=C/υ0=hc/W。 發光強度增加使照射到物體上的光子的數量增加，因而發射的光電子數和照射光的強度成正比。 算式在以愛因斯坦方式量化分析光電效應時使用以下算式： 光子能量 = 移出一個電子所需的能量 + 被發射的電子的動能 代數形式： hf=φ+Em φ=hf0 Em=(1/2)mv^2 其中 h是普朗克常數，h = 6.63 ×10^-34 J·s， f是入射光子的頻率， φ是功函數，從原子鍵結中移出一個電子所需的最小能量， f0是光電效應發生的閥值頻率， Em是被射出的電子的最大動能， m是被發射電子的靜止質量， v是被發射電子的速度 註：如果光子的能量（hf）不大於功函數（φ），就不會有電子射出。功函數有時又以W標記。 這個算式與觀察不符時（即沒有射出電子或電子動能小於預期），可能是因為系統沒有完全的效率，某些能量變成熱能或輻射而失去了。 愛因斯坦因成功解釋了光電效應而獲得1921年諾貝爾物理學獎 。 基於外光電效應的電子元件有光電管、光電倍增管。光電倍增管能將一次次閃光轉換成一個個放大了的電脈沖，然後送到電子線路去，記錄下來。 光電效應
內光電效應
當光照在物體上，使物體的電導率發生變化，或產生光生電動勢的現象。分為光電導效應和光生伏特效應（光伏效應）。 1 光電導效應 在光線作用下，電子吸收光子能量從鍵合狀態過度到自由狀態，而引起材料電導率的變化。 當光照射到光電導體上時，若這個光電導體為本徵半導體材料，且光輻射能量又足夠強,光電材料價帶上的電子將被激發到導帶上去，使光導體的電導率變大。 基於這種效應的光電器件有光敏電阻。 2 光生伏特效應 在光作用下能使物體產生一定方向電動勢的現象。基於該效應的器件有光電池和光敏二極體、三極體。 ① 勢壘效應（結光電效應） 光照射PN結時，若h?≥Eg，使價帶中的電子躍遷到導帶，而產生電子空穴對，在阻擋層內電場的作用下，電子偏向N區外側，空穴偏向P區外側，使P區帶正電，N區帶負電，形成光生電動勢。 ② 側向光電效應（丹培效應） 當半導體光電器件受光照不均勻時，光照部分產生電子空穴對，載流子濃度比未受光照部分的大，出現了載流子濃度梯度，引起載流子擴散，如果電子比空穴擴散得快，導致光照部分帶正電，未照部分帶負電，從而產生電動勢，即為側向光電效應。 ③ 光電磁效應 半導體受強光照射並在光照垂直方向外加磁場時，垂直於光和磁場的半導體兩端面之間產生電勢的現象稱為光電磁效應，可視之為光擴散電流的霍爾效應。 ④ 貝克勒耳效應 是指液體中的光生伏特效應。當光照射浸在電解液中的兩個同樣電極中的一個電極時，在兩個電極間產生電勢的現象稱為貝克勒耳效應。感光電池的工作原理基於此效應。 3 光子牽引效應 當光子與半導體中的自由載流子作用時，光子把動量傳遞給自由載流子，自由載流子將順著光線的傳播方向做相對於晶格的運動。結果，在開路的情況下，半導體樣品將產生電場，它阻止載流子的運動。這個現象被稱為光子牽引效應。 光電效應

編輯本段愛因斯坦光量子解釋
1905年，愛因斯坦把普朗克的量子化概念進一步推廣。他指出：不僅黑體和輻射場的能量交換是量子化的，而且輻射場本身就是由不連續的光量子組成，每一個光量子的與輻射場頻率之間滿足ε=hν，即它的能量只與光量子的頻率有關，而與強度（振幅）無關。 愛因斯坦光電效應方程 根據愛因斯坦的光量子理論，射向金屬表面的光，實質上就是具有能量ε=hν的光子流。如果照射光的頻率過低，即光子流中每個光子能量較小，當他照射到金屬表面時，電子吸收了這一光子，它所增加的ε=hν的能量仍然小於電子脫離金屬表面所需要的逸出功，電子就不能脫離開金屬表面，因而不能產生光電效應。如果照射光的頻率高到能使電子吸收後其能量足以克服逸出功而脫離金屬表面，就會產生光電效應。此時逸出電子的動能、光子能量和逸出功之間的關系可以表示成：光子能量 = 移出一個電子所需的能量（逸出功） + 被發射的電子的動能。 即：hf=(1/2)mv^2+Φ 這就是愛因斯坦光電效應方程。 其中，h是普朗克常數；f是入射光子的頻率； 光電效應
功函數 Φ是功函數，指從原子鍵結中移出一個電子所需的最小能量，表達式如右圖，其中f0是光電效應發生的閥值頻率，即極限頻率；功函數有時又以W或A標記。 動能表達式 E(kmax)是逸出電子的最大動能，如右圖；m是被發射電子的靜止質量；vm是被發射電子逸出時的初速度。 註：這個算式與觀察不符時（即沒有射出電子或電子動能小於預期），可能是因為系統沒有完全的效率，某些能量變成熱能或輻射而失去了。 實驗電路 根據愛因斯坦光量子理論，光電效應中光電子的能量決定於照射光的頻率，而與照射光的強度無關，故可以解釋實驗規律的第一、第二兩條。其中的極限頻率是指光量子的能量剛好滿足克服金屬逸出功的光量子頻率，而不同的金屬電子逸出所需要的能量不同，所以不同金屬的極限頻率不同。對第三條，由於當光量子的能量足夠，不管光強（只決定於光量子的數目）如何，電子在吸收了光量子後都可馬上逸出，故可立即產生光電效應，不需要積累過程。當光照射到金屬表面時，其強度越大表明光量子數越多，它被金屬中電子吸收的可能性越大，因此就可以解釋為什麼被打出的電子數只與光的強度有關而與光的頻率無關。
編輯本段光量子解釋的實驗驗證
愛因斯坦用光量子理論對光電效應提出理論解釋後，最初科學界的反應是冷淡的，甚至相信量子概念的一些物理學家也不接受光量子假說。盡管理論與已有的實驗事實並不矛盾，但當時還沒有充分的實驗來支持愛因斯坦光電效應方程給出的定量關系。直到1916年，光電效應的定量實驗研究才由美國物理學家密立根完成。 密立根對光電效應進行了長期的研究，經過十年之久的試驗、改進和學習，有效地排除了表面接觸電位差等因素的影響，獲得了比較好的單色光。他的實驗非常出色，於1914年第一次用實驗驗證了愛因斯坦方程是精確成立的，並首次對普朗克常數h作了直接的光電測量，精確度大約是0.5%(在實驗誤差范圍內)。1916年密立根發表了他的精確實驗結果，他用6種不同頻率的單色光測量反向電壓的截止值與頻率關系曲線關系，這是一條很好的直線，從直線的斜率可以求出的普朗克常數。結果與普朗克1900年從黑體輻射得到的數值符合得很好。 光電效應

編輯本段光電效應的衍生
(一)反常光生伏特效應： 光生伏特效應 一般光生電壓不會超過Vg=Eg/e,但某些薄膜型半導體被強白光照射會出現比Vg高的多的光生電壓，稱反常光生伏特效應。（已觀察到5000V的光生電壓） 70年代又發現光鐵電體的反常光生伏特效應（APV）可產生1000V到100000V的電壓，且只出現在晶體自發極化方向上， 光生電壓：V=(Jc/(σD+△σl))l (二)貝克勒爾效應： 將兩個同樣的電極浸在電解液中，其中一個被光照射，則在兩電極間產生電位差，稱為貝克勒爾效應。 （有可能模仿光合作用製成高效率的太陽能電池） (三)光子牽引效應： 當一束光子能量不足以引起電子-空穴產生的激光照射在樣本上，可在光束方向上於樣本兩端建立電勢差VL，其大小與光功率成正比，稱為光子牽引效應。 (四)俄歇效應（1925年法國人俄歇） 用高能光子或電子從原子內層打出電子，同時產生確定能量的電子（俄歇電子），使原子、分子稱為高階離子的現象稱為俄歇效應。 應用：俄歇電子能譜儀用於表面分析，可辨別不同分子的「指紋」。 光電效應 (五)光電流效應（1927年潘寧） 放電管兩級間有光致電壓（電流）變化稱為光電流效應。 （1）：低壓氣體可以放電（約100Pa的惰性氣體） （2）：空間電荷效應與輝光放電： 放電管中由陰極到陽極存在7個不同的區域： 1：阿斯頓暗區：靠近陰極很薄的一層暗區。原因：從陰極由正離子轟擊出的二次電子動能很小，不足以激發原子發光。 2：陰極輝區：繼阿斯頓暗區後很薄的發光層。 3：陰極暗區：電子從陰極達到該區，獲能量越來越大，超過原子電離能，引起大量碰撞電離，雪崩電離過程集中發生在這里。產生電離後電子很快離開，這里形成了很強的正空間電荷，引起電場分布畸變，管壓大部分降在此處和陰極間 以上三區為陰極位降區。 4：負輝區：是發光最強的區域。電子在負輝區產生許多激發碰撞發出明亮的輝光。 5：法拉第暗區：電子在負輝區損失能量，進入此區無足夠的能量產生激發。 6：正柱區：在此區電子密度與正離子密度相等，凈空間電荷為零，因此又稱等離子區。 7：陽極區：可看到陽極暗區和陽極輝區。 應用：氣體放電器件，如氣體放電燈（熒光燈、霓虹燈、原子光譜燈、氖泡）、穩壓管、冷陰極閘流管等。激光器中用正柱區實現粒子束反轉，粒子束裝置中冷陰極離子源，半導體工藝中等離子體刻蝕，薄膜濺射沉積，等離子體化學沉積等。 （3）：光電流效應機理：亞穩態（壽命約10^(-4)s到10^(-2)s）原子較中性原子易於電離，多產生一些激發原子，尤其是亞穩態原子，可能改變放電管中載流子濃度。 （4）：光電流光譜技術應用：光電流光譜無需常規光譜儀的光學系統，從紫外、可見、紅外到微波都可產生光電流效應。光電流光譜有8個數量級的動態范圍，靈敏度高、雜訊小，是一種超靈敏的光譜技術。（1976年格林等用激光證實光電流光譜） （5）：焦希效應：當用可見光連續輻照以空氣或絕緣氣體為介質的氣體電容器時，流經電容器的低頻電流將發生變化，稱為焦希效應。 （6）：馬爾特效應：當放電管陰極表面有金屬氧化膜，正離子轟擊表面時，二次電子發射作用增強，稱為馬爾特效應。
編輯本段光電效應的應用
製造光電倍增管 光電倍增管能將一次次閃光轉換成一個個放大了的電脈沖，然後送到電子線路去，記錄下來。算式在以愛因斯坦方式量化分析光電效應時使用以下算式： 光子能量 = 移出一個電子所需的能量 + 被發射的電子的動能 代數形式： hf=φ+Em φ=hf0 Em=(1/2)mv^2 其中 h是普朗克常數，h = 6.63 ×10^-34 J·s， f是入射光子的頻率， φ是功函數，從原子鍵結中移出一個電子所需的最小能量， f0是光電效應發生的閥值頻率， Em是被射出的電子的最大動能， m是被發射電子的靜止質量， v是被發射電子的速度， 註：如果光子的能量（hf）不大於功函數（φ），就不會有電子射出。功函數有時又以W標記。 這個算式與觀察不符時（即沒有射出電子或電子動能小於預期），可能是因為系統沒有完全的效率，某些能量變成熱能或輻射而失去了。 光控制電器 利用光電管製成的光控制電器，可以用於自動控制，如自動計數、自動報警、自動跟蹤等等，右上圖是光控繼電器的示意圖，它的工作原理是：當光照在光電管上時，光電管電路中產生電光流，經過放大器放大，使電磁鐵M磁化，而把銜鐵N吸住，當光電管上沒有光照時，光電管電路中沒有電流，電磁鐵M就自動控制，利用光電效應還可測量一些轉動物體的轉速。 光電倍增管 利用光電效應還可以製造多種光電器件，如光電倍增管、電視攝像管、光電管、電光度計等，這里介紹一下光電倍增管。這種管子可以測量非常微弱的光。右下圖是光電倍增管的大致結構，它的管內除有一個陰極K和一個陽極A外，還有若干個倍增電極K1、K2、K3、K4、K5等。使用時不但要在陰極和陽極之 間加上電壓，各倍增電極也要加上電壓，使陰極電勢最低，各個倍增電極的電勢依次升高，陽極電勢最高，這樣，相鄰兩個電極之間都有加速電場，當陰極受到光的照射時，就發射光電子，並在加速電場的作用下，以較大的動能撞擊到第一個倍增電極上，光電子能從這個倍增電極上激發出較多的電子，這些電子在電場的作用下，又撞擊到第二個倍增電極上，從而激發出更多的電子，這樣，激發出的電子數不斷增加，最後後陽極收集到的電子數將比最初從陰極發射的電子數增加了很多倍（一般為105～108倍）。因而，這種管子只要受到很微弱的光照， 就能產生很大電流，它在工程、天文、軍事等方面都有重要的作用。 農業病蟲害防治 農業蟲害的治理需要依據為害昆蟲的特性提出與環境適宜、生態兼容的技術體系和關鍵技術。為害昆蟲表現了對敏感光源具有個體差異性和群體一貫性的趨光性行為特徵，並通過視覺神經信號響應和生理光子能量需求的方式呈現出生物光電效應的作用本質。利用昆蟲的這種趨性行為誘導增益特性，一些光電誘導殺蟲燈技術以及害蟲誘導捕集技術廣泛地應用於農業蟲害的防治，具有良好的應用前景。
編輯本段意義
光電效應現象是赫茲在做證實麥克斯韋的電磁理論的火花放電實驗時偶然發現的，而這一現象卻成了突破麥克斯韋電磁理論的一個重要證據。 愛因斯坦在研究光電效應時給出的光量子解釋不僅推廣了普朗克的量子理論，證明波粒二象性不只是能量才具有，光輻射本身也是量子化的，同時為唯物辯證法的對立統一規律提供了自然科學證據，具有不可估量的哲學意義。這一理論還為波爾的原子理論和德布羅意物質波理論奠定了基礎。 愛因斯坦
密立根的定量實驗研究不僅從實驗角度為光量子理論進行了證明，同時也為波爾原子理論提供了證據。 1921年，愛因斯坦因建立光量子理論並成功解釋了光電效應而獲得諾貝爾物理學獎。 1922年，玻爾原子理論也因密立根證實了光量子理論而獲得了實驗支持，從而獲得了諾貝爾物理學獎。 1923年，密立根「因測量基本電荷和研究光電效應」獲諾貝爾物理學獎。

Ⅳ 如何由光電效應測量普朗克常數

如何由光電效應測量普朗克常數
具體的實驗器材
汞燈
鏡子
測量光電效應的儀器(電流計)等
我所知道的有兩種
一種是用不同透光強度的濾光鏡以得到不同光強
一種是通過換不同透光鏡得到不同波長的光
關鍵在於找到臨界波長,再利用愛因斯坦光電方程以及動量與波長關系求出h
注意實際操作時要利用補償法將誤差電流消掉
否則電流計測得的數值將出現大誤差
hf=W+1/2mv^2
f為光子的頻率，
W為電子在該金屬的逸出功，
1/2mv^2為電子逸出後的最大初動能，
可求出普朗克常數h
以上僅供參考

Ⅳ 光電效應測普朗克常數實驗是什麼

光電效應測普朗克常數實驗是光電效應與普朗克常量的測量實驗。實驗原理是光電效應是指一定頻率的光照射在金屬表面上時，會有電子從金屬表面溢出的現象。實驗目的是了解光電效應的規律，加深對光的量子性的理解還有就是測量曹朗克常數。由愛因斯坦光電效應方程: hv=mV/2+A ，只要用實驗的方法得到不同的頻率對應的截止電壓，求出斜率，就可以算出普朗克常數。

實驗注意事項：

1.燈和機箱均要進行預熱20分鍾。

2.汞燈不宜頻繁開關。

3.不要 直接觀看汞燈。

4.行測量時，各表頭數值請在完全穩定後記錄，如此可減小人為讀數誤差。

Ⅵ 什麼叫光電效應

根據光子說，光的強度由光子的數目決定。而光子的強度取決於光的頻率。光子打在金屬表面時，它的能量被原子中的電子吸收，電子的能量就增加了，如果它能做足夠的功來克服金屬內部對它的引力——這個功逸出功，它就可以從金屬表面逸出成光電子。這就是光電效應。
光的強度越大，光子的數目越多，在單位時間內從金屬表面打出的光子也多。
入射光的頻率越大，光子的能量越大，電子吸收光子的能量也就越大，電子就能夠掙脫內部的引力，逸出成為光電子。
但入射光的頻率必須大於某一個極限頻率（或對應的波長），否則，被照射的金屬不能產生光電效應。

而人們可以利用這個特性製作光電管

Ⅶ 圖是研究光電效應的實驗裝置,用一定頻率的光照射陰極k,當滑片p處於圖示位表的

A、若滑片P向右移動，導致正向電壓增大，而光子的最大初動能不變，飽和光電專流不會變，則光電流的大小不變．故屬A錯誤．
B、若減小入射光的強度，導致光子數目減小，則電流表的示數會減小．故B正確．
C、若換用電動勢更大的電源，與滑片向右移動一樣，飽和電流不變，則電流表示數不變．故C錯誤．
D、若電源的正、負極對調，則光電管兩端的電壓為反向電壓，若保持照射光的頻率和強度不變，反向電壓會阻礙光電子的移動，導致光電流可能會減小，但並一定會減小，故D錯誤．
故選：B．

Ⅷ 高中物理 光電效應

紫外燈每秒輻射的光能：P*1
在距光源為d出的球面為：4πd^2
每個光子的能量：hc/v
每個原子的接受面積πr^2
每個原子每秒接受的光子個數為：（p*1）*（πr^2）/(hc/v)*(4πd^2)

Ⅸ 大學物理 光電效應實驗裝置 請問圖中電壓表上面的是什麼

這是一個「雙刀雙擲開關」的電氣符號，畫的不是很規矩。 實物見下圖：

3、當前狀態如同實物圖，沒有接通任何迴路。

Ⅹ 利用真空光電管及光電效應方法測量普朗克常量和測定真空光電管的光電特性曲線

一 、光電效應法測普朗克常量
二\ 測定光電管的伏安特性曲線
三、驗證光電管飽和電流與入射光強（陰極表面照度）的關系
詳細一、
實驗目的：
了解光電效應的基本規律，並用光電效應方法測量普朗克常量和測定光電管的光電特性曲線。
實驗原理：
1．光電效應實驗原理如右圖所示。其中S為 真空光電管，K為陰極，A為陽極。
2．光電流與入射光強度的關系
光電流隨加速電位差U的增加而增加，加 速電位差增加到一定量值後，光電流達到飽和值和值IH，飽和電流與光強成正比，而與入射光的頻率無關。當U= UA-UK變成負值時，光電流迅速減小。實驗指出，有一個遏止電位差Ua存在，當電位差達到這個值時，光電流為零。
3． 光電子的初動能與入射頻率之間的關系
由愛因斯坦光電效應方程 可見：光電子的初動能與入射光頻率ν呈線性關系，而與入射光的強度無關。
4． 光電效應有光電閾存在
實驗指出，當光的頻率 時，不論用多強的光照射到物質都不會產生光電效應，根據愛因斯坦光電效應方程可知： ，ν0稱為紅限。
愛因斯坦光電效應方程同時提供了測普朗克常量的一種方法：

實驗儀器：
光電管、單色儀（或濾波片）、水銀燈、檢流計（或微電流計）、直流電源、直流電壓計等，接線電路如右圖所示。
實驗內容：
1． 在365nm、405nm、436nm、546nm、577nm五種單色光下分別測出光電管的伏安特性曲線，並根據此曲線確定遏止電位差值，計算普朗克常量h。
2． 作 的關系曲線，用一元線形回歸法計算光電管陰極材料的紅限頻率、逸出功及h值，並與公認值比較。
3． 在波長為577nm的單色光，電壓為20V的情況下，分別在透光率為25%、50%、75%時的電流，進而研究飽和光電流與照射光強度的關系
原始數據：
1．波長為365nm:
電壓/V -3.00 -1.80 -1.45 -1.40 -1.20 -1.00 -0.80 -0.60 -0.40 -0.20
電流/
-0.3 -0.2 -0.1 0.0 0.2 0.7 1.3 1.9 2.8 3.7
電壓/V 0.00 0.20 0.40 0.60 0.80 1.00 1.20 1.40 1.60 1.80
電流/
4.5 5.4 6.3 6.8 7.5 7.9 8.2 8.6 9.1 9.3
電壓/V 2.00 2.50 3.00 5.00 10.00 15.00 20.00 25.00
電流/
9.5 10.2 10.5 12.0 13.0 13.9 14.2 14.5
2. 波長為405nm:
電壓/V -3.00 -1.40 -1.00 -0.80 -0.60 -0.40 -0.20 0.00 0.20 0.40
電流/
-0.2 -0.1 0.0 0.2 0.7 1.4 2.2 3.0 3.8 4.4
電壓/V 0.60 0.80 1.00 1.20 1.40 1.60 1.80 2.00 2.50 3.00
電流/
4.8 5.3 5.6 5.9 6.2 6.4 6.6 6.8 7.1 7.3
電壓/V 5.00 10.00 15.00 20.00 25.00
電流/
8.1 8.7 9.0 9.2 9.3
3. 波長為436nm:
電壓/V -3.00 -2.50 -1.00 -0.80 -0.60 -0.40 -0.20 0.00 0.20 0.40
電流/
-0.2 -0.1 0.0 0.0 0.3 0.9 1.5 2.3 3.2 3.7
電壓/V 0.60 0.80 1.00 1.20 1.40 1.60 1.80 2.00 2.50 3.00
電流/
4.1 4.5 4.8 5.1 5.3 5.5 5.7 5.9 6.1 6.4
電壓/V 5.00 10.00 15.00 20.00 25.00
電流/
7.1 7.6 7.7 7.9 7.9
4. 波長為546nm:
電壓/V -3.00 -1.20 -0.60 -0.40 -0.20 0.00 0.20 0.40 0.60
電流/
-0.1 0.0 0.0 0.1 0.6 1.3 1.9 2.3 2.6
電壓/V 0.80 1.00 1.20 1.40 1.60 1.80 2.00 2.50 3.00
電流/
2.8 3.0 3.2 3.3 3.4 3.5 3.6 3.8 4.0
電壓/V 5.00 10.00 15.00 20.00 25.00
電流/
4.3 4.5 4.6 4.7 4.7
5. 波長為577nm:
電壓/V -3.00 -0.60 -0.40 -0.20 0.00 0.20 0.40 0.60
電流/
0.0 0.0 0.1 0.3 0.6 0.8 1.0 1.1
電壓/V 0.80 1.00 1.50 2.00 2.50 3.00 5.00 10.00
電流/
1.2 1.2 1.3 1.4 1.4 1.4 1.5 1.5
電壓/V 15.00 20.00 25.00
電流/
1.5 1.5 1.6
6. 波長為577nm,電壓為20V:
透光率 25% 50% 75%
電流/
0.4 0.9 1.2
數據處理:
一 . 做出五個U-I曲線:
1．波長為365nm(頻率為8.22 )時：其中所找點為的橫坐標為—1.425

2．波長為405nm(頻率為7.41 )時：其中所找點的坐標為-0.995
3．波長為436nm(頻率為6.88 )時：其中所找點的坐標為-0.935

4.波長為546nm(頻率為5.49 )時：其中所找點的坐標為-0.886

5.波長為577nm(頻率為5.20 )時：

二.
1.由上述五個U-I曲線圖,可以得出相應波長對應的遏止電位差為:
波長/nm 頻率/ Hz
顏色 遏止電位差/v
365 8.22 近紫外 -1.425
405 7.41 紫 -0.995
436 6.88 藍 -0.935
547 5.49 綠 -0.886
577 5.20 黃 無法讀出

2.由以上數據作出線性回歸直線:

Linear Regression for Data1_B:
Y = A B * X

Parameter Value Error
------------------------------------------------------------
A -0.17355 0.61919
B 0.17626 0.08758
------------------------------------------------------------

R SD N P
------------------------------------------------------------
0.8182 0.17408 4 0.1818
------------------------------------------------------------
3.由上面線性擬合可得:
普朗克常量為
紅限為
三. 飽和光電流和光強的關系（λ=577nm,U=20V）

Linear Regression for Data1_B:
Y = A B * X

Parameter Value Error
------------------------------------------------------------
A 0.1 0.09487
B 0.0144 0.00139
------------------------------------------------------------

R SD N P
------------------------------------------------------------
0.99087 0.07746 4 0.00913
得出結論:
1. 實驗測得的普朗克常量為 ;單位？
2. 實驗測得的紅限為 ;
3. 飽和光電流和光強基本上成線性關系;
誤差分析:
實驗結果中的誤差是很大的.經分析,出現誤差的最主要原因應該是遏止電位差測量的不精確.. 由於存在陽極光電效應所引起的反向電流和暗電流（即無光照射時的電流），所以測得的電流值，實際上包括上述兩種電流和由陰極光電效應所產生的正向電流三個部分，所以伏安曲線並不與U軸相切,進而使得遏止電位差的判斷較為困難.因此,實驗的成敗取決於電位差是否精確.為了減小實驗的誤差, 確定遏止電位差值，本實驗中採取了交點法測量遏止電位差,但是實驗的結果中的誤差仍然很大,因此要在實驗的同時注意以下一些注意事項以盡量減小誤差。
注意事項:
1.嚴禁光源直接照射光電窗口,每次換濾光片時,必定要把出光口蓋上;
2.嚴禁用手摸光學鏡頭表面;
3.小心輕放,不要把鏡頭摔壞；
4．測量中要注意抗外界電磁干擾，並避免光直接照射陽極和防止雜散光干擾。