机械波波函数怎么求

1. 怎么通过一个简谐波表达式求波长

波长=普朗克常量/动量，周期T=2π/w=1/f，振幅A，频率f，波长内是电磁波里的，波速V=波长容λ*频率f，机械波里没波长的。

简谐运动的速度、加速度、周期、合力、回复力的大小与方向的判断，速度在平衡位置最大，在位移最大处为零。 加速度在平衡位置时（振动方向上）为零，在位移最大处最大。

用户可以根据波的波峰或者波谷的移动方向和移动速度来判断。波的特点就是将前质点的运动状态传递给后质点，对于波峰而言，其下一刻的运动状态肯定是向中间位置，而波峰紧领的质点的两侧的运动状态肯定是方向相反的。

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注意事项：

简谐波的振动方程可以很容易的观察出，只是一个一元函数，即只是描述一个点的运动形式特点，实际上来说算是一个质点运动方程。

但是波函数是一个二元函数，其中分别有位置与时间的双变量（可以理解为能描述任意一个x处的质点的运动方程），所以其实波函数描述的是一群质点共同的运动性质，也即是波的性质与特点。

2. 大学物理有关机械波反射后的波动方程怎么求

因为半波损失，所以入射波和反射波相差了π，所以加上就好，入射波是y=Acos［2π（vt-x/人）+π因为回拉姆达符号打答不上，用人代替了。

入射波本来使得它的振动是ya=Acos(200π(t-L/200))，但是这个界面入射波这边是波疏介质，所以反射的时候会有相位突变π，所以反射回来的时候A的振动应该是y'a=Acos(200π(t-L/200)+π)。

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在三角函数模型中我们会遇到三角函数图像y=Asin(ωx+φ)。物理中，描述简谐运动的物理量，如振幅、周期、和频率等都是与这个解析式中的常数有关。

A就是这个简谐运动的振幅(amplitude of vibration），它是做简谐运动的物体离开平衡位置的最大距离；

这个简谐运动的周期（period）是T=2π/ω，这是做间歇运动的物体往复运动一次所需要的时间。

3. 已知一机械波的表达式 求上面一点的 加速度的表达式

机械波的函数表达式对时间t求二阶导数即为加速度的表达式（一阶导数为速度的表达式）。

4. 机械振动中的波速计算相关问题

路程，便于与上下振动的位移区别
比如：声音在空气中的波速是340m/s，那2秒钟就应该传播了680米，这里的680就是s

5. 知道波的表达式怎么求波速

单色波的波速c与波长λ、波源振动频率f之间的关系为：c=λf。机械波的传播速度大小完全取决于媒质本身的弹性性质和惯性性质，即决定于媒质的弹性模量和密度。在室温下，声波在空气中的传播速度约为340m/s；电磁波在真空中传播的速度等于光速。

由于波的某一振动状态总是与某一相值相联系，或者说，单位时间内某种一定的振动相所传播的距离，称为波速。

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在岩石工程中，波速的高低及变化过程被看成是岩石完整性及其内部物理力学性质变化的反映，尤其是临近破裂时波速的变化特征，对于岩石破坏的预报有重要参考意义。

起初，大量的实验研究结果表明：纵波波速随应力的增加而增加。然而这一结论却与岩石膨胀模型中破裂前由于微破裂的增加而密度减小，进而使波速下降的理论结果相互矛盾。随着实验方法和波速测量技术的改进，人们对岩石破裂过程中波速的变化规律有了更深入的了解。

6. 物理机械波 如何根据图像写出正弦函数的表达式，我们老师是在左边画一个圆，这种方法的具体步骤

这跟数学有关系吧 亲

7. 大学物理波函数求解，怎么判断初相位正负

波函数Ψ（r，t）的正负号表示所求点偏离平衡位置的方向。

正号是与指定方向相同、负号与指定方向相反。

对于，波形图和振动图，判断质点的运动方向方法不一样。得看波形下一时刻的变化，波形一小段时间后，由a变到了b，所以原点的质点。

是朝着虚线，也就是向下(y负方向)运动，初相位就是pi/2
11这种振动图，曲线本身就代表了质点随时间的变化，所以只要看横坐标下一时刻，质点位置就行了，看质点向y正方向运动，初相位就是-pi/2。

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物理波函数数学表达：

[1]量子力学假设一：对于一个微观体系，他的任何一个状态都可以用一个坐标和时间的连续、单值、平方可积的函数Ψ来描述。Ψ是体系的状态函数，它是所有粒子的坐标函数，也是时间函数。

（Ψ）Ψdτ为时刻t及在体积元dτ内出现的概率。Ψ是归一化的：∫（Ψ）Ψdτ=1式中是对坐标的全部变化区域积分。（注：（Ψ）指Ψ的共厄复数）。

[2]量子力学假设二：体系的任何一个可观测力学量A都可与一个线性算符对应，算符按以下规律构成：

（1）坐标q和时间t对应的算符为用q和t来相乘。

（2）与q相关联的动量p的算符{p}=-i(h/(2π))(d/dq)(注：d指偏微分，以后不特别说明都指偏微分)。

（3）对任一力学量{A}先用经典方法写成q,p,t的函数A=A（q,p,t）则对应的算符为：{A}=A（q,-i（h/（2π））（d/dq）,t）。

则：能量算符为：{H}=-h^2/（8π^2m）△+V（其中△为拉普拉斯算符）。

△=d^2/dx^2+d^2/dy^2+d^2/dz^2（直角坐标）。

△=（1/r^2）d（r^2d/dr）/dr+（1/（r^2sinθ））d（sinθd/dθ）/dθ+（1/（r^2sin^2θ））d^2/dφ^2（球坐标）。

角动量算符：

{L[x]}=-i（h/（2π））（yd/dz-zd/dy）。

{L[y]}=-i（h/（2π））（zd/dx-xd/dz）。

{L[z]}=-i（h/（2π））（xd/dy-yd/dx）。

L^2={L[x]}^2+{L[y]}^2+{L[z]}^2。

[4]量子力学假设四：若ψ[1]，ψ[2]…ψ[n]为某一微观体系的可能状态，则他们的线性组合∑Cψ也是该体系的可能状态，称ψ的这一性质为叠加原理。

（1）有本征值力学量的平均值：设ψ对应本征值为a，体系处于状态ψ，若ψ已归一化则：a（平均值）=∫（ψ）{A}ψdτ=∑|C|^2a

（2）无本征值力学量的平均值：F（平均值）=∫（ψ）{F}ψdτ、则定态中所有的力学量平均值都不随时间变化。

8. 大学物理波动问题 已知波函数如何求它在某点处的反射波 已知在某点处的反射波方程如何求入射波

这可以归结为一个问题：入射波与反射波的波函数之间的关系确定。

将入射波波函数表示一般形式y=Acos[wt-kx+phi]

若反射端为固定端，则反射波有半波损失，表示为y'=Acos[wt+kx+phi+Pi]

若反射端为自由端，则反射波没有半波损失，表示为：y'=Acos[wt+kx+phi]

上述关系式，从一个波函数容易导出另一个。

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波函数是概率波。其模的平方代表粒子在该处出现的概率密度。既然是概率波，那么它当然具有归一性。即在全空间的积分。

然而大多数情况下由薛定谔方程求出的波函数并不归一，要在前面乘上一个系数N，即把它带入归一化条件,解出N。至此，得到的才是归一化之后的波函数。注意N并不唯一。

波函数具有相干性，具体地说，两个波函数叠加，概率并非变成12+12=24倍，而是在有的地方变成（1+1）2=4倍，有的地方变成（1-1）2=0，具体取决于两个波函数的相位差。联想一下光学中的杨氏双缝实验，不难理解这个问题。

9. 有人知道，大学物理，机械波的初相位是怎么求的吗，总是不会

在波动图像中，在t=0时刻，读出在x=0处对应的质点的y值，读出峰值A，周期T，计算出角速度w，这样版方程式权中只有一个未知数初相，取波动曲线上一点，带入方程式中，便可以解出初相的值。速度方向由同一法确定。

10. 简谐波的波函数表达式

如果用F表示物体受到的回复力，用x表示物体对于平衡位置的位移，根据胡克定律，F和x成正比，它们之间的关系可用下式来表示：F=-kx

式中的k是回复力与位移成正比的比例系数；负号的意思是：回复力的方向总跟物体位移的方向相反。

根据牛顿第二定律，F=ma，当物体质量一定时，运动物体的加速度总跟物体所受合力的大小成正比，并且跟合力的方向相同。简谐运动系统的机械能守恒。

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波的特点就是将前质点的运动状态传递给后质点，对于波峰而言，其下一刻的运动状态肯定是向中间位置，而波峰紧领的质点的两侧的运动状态肯定是方向相反的，对于往中间运动的一侧，先于波峰的状态，所以这一侧是波传来的一侧。

对于远离中间位置的一侧，晚于波峰的状态，所以是波传出的方向。对于波上的任意一个质点，你都意义用这种方法和思想来确定波的传递方向，这是一种微观的方法。